216 LES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 
Dans ces déplacements de l’extrémité du vecteur 
aimantation [, les phénomènes d’hystérèse se mani- 
festent par des courbes différentes à l’aller et au retour 
tant pour la composante de l’aimantation parallèle au 
champ que pour la composante perpendiculaire au 
champ. La fig. 15 représente cette dernière en fonction 
des azimuts du champ, pris égal à 197 gauss, pour 
la pyrrhotine de Morro Velho. On voit que les deux 
courbes coïncident exactement sur une assez grande 
EEE 
Fig. 15. 
longueur dans le voisinage de la direction OX, indi- 
quée par M sur cette figure. D'autre part la grandeur 
de l’aimantation restant, dans cette région, constante 
et égale à l'intensité à saturation I il en résulte que 
la partie de l'arc du cercle de saturation voisine de A 
est décrite sans hystérêse. 
Si ces expériences étaient faites sur un cristal simple 
il serait facile de fixer jusqu’à quel point du cercle de 
saturation cette nullité de l’hystérèse persiste, mais 
comme tous les résultats doivent subir la correction de 
l’influence des cristaux parasites, associés à 120° avec 
le cristal principal, cette limite ne peut être indiquée 
avec certitude. Mais, des expériences dont nous parle- 
