DE LA PYRRHOTINE. 247 
rons plus loin, ayant montré que l’énergie d’hystérèse 
s’annule dans un champ très intense lorsque l’aimanta- 
tion décrit le cercle de saturation tout entier, il est 
paturel de supposer que l’hystérèse restera nulle sur 
toute la partie du cercle de saturation décrite dans des 
champs plus faibles. 
La fig. 3 montre que dans le voisinage de la direc- 
tion OY, marquée par m, les deux courbes sont nette- 
ment différentes. Leur écartement est d'autant plus 
grand que le champ avec lequel on opère est plus 
faible, mais quelque soit ce champ, la courbe corres- 
pondant à l'aller peut se superposer sur une grande 
élendue à celle du retour par un déplacement parallèle 
à l'axe des àbscisses. 
Il faut donc, pour obtenir une même valeur de l’ai- 
mantation perpendiculaire au champ à l'aller et au 
retour, faire agir des champs qui différent en direction 
d’un angle constant. Cet énoncé peut être remplacé 
par un autre équivalent. En effet, dans le voisinage de 
la direction de difficile aimantation OY, la vitesse de 
rotation de l’aimantation est beaucoup plus grande que 
celle du champ. Il suffira donc, en partant de deux 
directions du champ correspondant à des ordonnées 
égales sur les courbes d’aller et de retour, de faire 
tourner l’une de ces directions d’un angle extrêmement 
petit pour amener les aimantations à coïncider. Donc, 
pour un même point de la corde BCD, fig. 1%, les 
champs différent à l’aller et au retour d’un angle cons- 
stant; ou encore, puisque toute la corde BCD est 
décrite pendant que le champ est dans le voisinage 
immédiat de OY : pour un même point de la corde BCD 
les champs différent à l’aller et au retour d’un champ 
