218 LES PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES 
constant dirigé suivant BCD. On est donc amené à 
imaginer que pour déplacer l'extrémité du vecteur I le 
long de BCD il faut, en plus du champ exigé par le 
phénomène réversible, surmonter un champ coer- 
cuif H'., agissant en sens contraire du mouvement. 
Cette hypothèse est suggérée nettement par l’expé- 
rience sans être imposée absolument. En effet, les me- 
sures ne sont pas assez exactes pour que l’on puisse 
se proposer d’y trouver un contrôle numérique précis 
de la constance du champ coercitif dans toute l'étendue 
de la corde BCD. 
Mais l'expérience donne des déterminations relative- 
ment précises de ce champ coercitif H', au point C, 
pour les diverses valeurs du champ extérieur. 
Soit en effet 2x, le double angle coercitif, c’est-à-dire 
l’écartement angulaire constant entre les deux branches 
de la courbe de la fig. 15, ou, ce qui revient au même 
àl’échelle des ordonnées près, de la courbe des couples 
exercés sur la substance en fonction des azimuts «. 
SN | M 
Soit _ le rapport des vitesses de rotation de l’aiman- 
tation et du champ dans le voisinage de OY. Le point 
sur l’axe des abcisses, pour chacune des deux courbes, 
correspond à la coïncidence de la direction de l’aiman- 
tation avec celle du champ, puisque l’aimantation per- 
pendiculaire au champ y est nulle. Il faudra, pour 
amener à partir de ce point l’aimantation sur l'axe OY, 
faire tourner le champ de & X & Il ne sera donc 
er 
plus qu’à une distance angulaire x, ( ee ) de cet axe, 
et le champ coercitif sera 
