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de saturation a lieu sans hystérèse et que celle-ci n’ap- 
parait que quand la rotation est accompagnée d’un 
changement de grandeur de l’aimantation, 
L’une des difficultés dans la détermination de ces 
phénomènes d’hystérèse est, nous l’avons déjà dit, la 
nécessité de ramener par des réductions laborieuses les 
observations à ce qu’elles seraient, si le cristal était 
simple. La mesure globale de lénergie d’hystérèse 
échappe à cette difficulté. Cette énergie s'ajoute pour 
les différents éléments constituants du groupement 
cristallin et peut être déterminée aussi bien sur les 
échantillons les plus complexes que sur ceux qui sont 
d’une simplicité relative. 
J'ai employé à cet effet une méthode qui dérive de 
celle de lhystérèsimètre Blondel-Carpentier en rem- 
plaçant l’aimant permanent par un électro-aimant. Cet 
appareil qui sera décrit ultérieurement en détail donne 
directement l'énergie d’hystérèse par cycle en fonction 
de l'intensité du champ. 
Si la substance était parfaitement continue et illimitée 
On aurait : 
(3) H=NL 
où N est le coefficient démagnétisant dû à la structure 
cristalline ‘, et la formule (2) deviendrait : 
o mn( dE) VC 
Il est plus commode de se servir de cette formule 
dans laquelle la variable H est précisement celle en 
fonction de laquelle s'expriment les résultats donnés 
par l’hystérésimètre. 
1 Archives, p. 547. 
