DANS UN FLUIDE SANS FROTTEMENT. 281 
qui est de la même forme que les deux précédentes. En 
la comparant à la première, c’est-à-dire à l'équation (6), 
il y a à noter les trois différences suivantes : le signe 
négatif, au lieu de la densité g la réciproque #, et à la 
place du potentiel d’une force telle que la pesanteur, 
le carré de la quantité de mouvement hydrodynamique ; 
l’énoncé est le suivant : 
Il se produit un tourbillon autour de la ligne d’inter- 
section de la surface & — const., de volume spécifique 
constant, et de la surface w'* — const., et dans le sens 
allant du vecteur w'* au vecteur k. Or, dans le fluide 
qu’on suppose homogène, le carré de la quantité de 
mouvement est proportionnel à l’énergie, et le vec- 
teur V uw” est dirigé dans le sens de l’énergie crois- 
sante. Par conséquent : Relalivement au fluide envi- 
ronnant, un corps d'un plus grand volume spécifique 
se meut dans la direclion de l'énergie déeroissante, et 
de volume spécifique moindre en sens contraire. 
Lorsqu'on suppose le volume spécifique plus grand, 
la figure est là même que la fig. 2; les cercles repré- 
sentent les surfaces, k£ — const., et les lignes horizon- 
tales les surfaces w'* = const. 
IL. Analogie entre la force productrice du tourbillon 
dans le fluide et la force pondéromotrice du champ 
électrostatique. 
Revenons à l'équation générale (4) et admettons que 
des forces extérieures soient telles qu’elles contreba- 
lancent l’action intérieure qui produit le tourbillon, de 
manière qu'on ait d’une façon permanente : 
Ex = Éy—=Ë:—=0 
