DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 3271 
les équations hydrodynamiques étant totalement diffé- 
rentes des équations des champs électromagnétiques. 
Mais cette conclusion est trompeuse : on peut, en 
transformant les équations des fluides parfaits, les ra- 
mener à une forme qui se rapproche singulièrement 
des équations de Maxwell pour le cas de l’électroma- 
gnétisme stationnaire. 
Je suis arrivé à cette transformation en essayant de 
discuter le mouvement d’un élément de fluide en m’ap- 
puyant sur les mêmes principes qui ont permis à C.-A. 
Bjerknes de discuter le mouvement d’un corps sphérique 
dans le fluide. Voici l’idée qui préside à cette discussion‘. 
On considère le mouvement actuel du fluide comme le 
résultat de la superposition de deux mouvements par- 
tiels appelés, dans la terminologie de C.-A. Bjerknes, le 
mouvement induit et le mouvement d'énergie. C’est le 
mouvement induit qui constitue le champ proprement 
dit. Le mouvement d'énergie joue un rôle double. D’un 
côté, il correspond à l’état de polarisation intrinsèque 
des aimants permanents ou des corps à polarisation 
électrique intrinsèque, tels que les cristaux pyroélectri- 
ques. D’un autre côté, il correspond au mouvement 
visible que prennent les corps sous l’action des forces 
pondéromotrices du champ. Si on passe ensuite au cas 
où l’analogie se présente sous la forme la plus complète, 
c’est-à-dire au cas des mouvements vibratoires, la vi- 
tesse d'énergie se divise en deux parties, une partie 
rigoureusement périodique, qui correspond au champ 
intrinsèque, et une partie progressive, qui correspond 
au mouvement visible. 
L.c.,t.lI, p. 133-210; t. IL, p. 238-274. 
