DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 333 
8. J'écris donc sous cette forme le membre gauche de 
la première équation de mouvement (5, a). Je soumets 
ensuite l’intensité de champ w’, v', w' à la condition de 
satisfaire à l'équation 
ou à | RAT EN NE , L »2 2 | + 
Sr = a Prune 00 um — Que 0e Hu), 
La vitesse u,, v,, w,, satisfera donc à l’équation 
(2 (4 (2 
A due x’ (+ DD dw \ QUe Love LU Gwe 
etant neroen st (nent) 
1 pe pe ur) ou ee (E du’ 
+35 mn Lun à (2 — Sr oy 
Ces deux équations et les autres, qui s’en déduisent 
par symétrie, déterminent les deux mouvements par- 
tiels. Et ces deux mouvements ainsi déterminés appa- 
raissent comme jouissant de propriétés bien différentes. 
Les équations (a) du premier mouvement partiel 
contiennent la pression p. Ce mouvement est donc de 
nature hydrodynamique proprement dite. Il existe par- 
tout où il y a de la pression variable de point à point. 
Son champ s’étendra donc en général à tout le fluide. 
C’est le mouvement que j'appellerai le mouvement in- 
| duil. 
Les équations (b) du second mouvement partiel 
contiennent la force extérieure X’, Y’, Z', et en outre 
une force fictive d’origine hydrodynamique, dont la 
première composante est 
; Ow \ , MAOU , Ube , CWe 
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