DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 347 
S puie de es donc s’écrire 
1 de 
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eu M ON \ESI! /ON M \) 
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Dans la seconde intégrale du second membre, expri- 
mons la vitesse induite ku', kv', kw' à l’aide de 
la vitesse actuelle et de la vitesse d’énergie (9, A). 
Alors 
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Toutes ces Pr devraient s'étendre à l’espace 
entier. Mais la vitesse d'énergie n’existant que dans 
les corps, il suffit d'étendre la seconde intégrale aux 
corps seulement. Sur les deux autres on peut effectuer 
une intégration par parties, qu’on peut ensuite, en 
vertu des propriétés du champ dans les régions infini- 
ment éloignées (16), étendre à tout l’espace. Les 
intégrales de surface, qui ressortent de l'intégration 
par partie, disparaissent donc, et en tenant compte des 
relations (10, a) et (12, b) on trouve lexpression sui- 
vante de l’énergie T. 
(b) T = — = ; Jet 
es -ÔN ON ùL ÔL M \). 
+ faie( PET nue Kent me (ane) 
1 
—— fers + m'M + n'N)dr 
