DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 349 
19. Pour nous rendre compte de la généralité du 
théorème, remarquons que les corps tels que nous les 
avons définis peuvent avoir un mouvement quelconque. 
Car les forces extérieures, qui produisent le mouve- 
ment, ne sont soumises à aucune restriction. Rien ne 
nous empêche donc de supposer l'existence de forces 
qui par exemple donnent à ces corps le mouvement de 
corps rigides, on de corpssolides élastiques. 
On a donc le droit de supposer aussi que les corps, 
que nous avons définis, sont réellement des corps rigi- 
des ou des corps solides élastiques. Si l’on s’imagine 
ces corps liquéfiés, et que l’on détermine les forces né- 
cessaires pour leur donner, dans ces conditions, le 
même mouvement qu'ils auraient étant solides, et si 
l’on détermine ensuite les deux mouvements partiels 
d’après les équations (9), on peut appliquer le théoré- 
me énoncé. Dans ce sens le théorème, ainsi que tous 
les résultats que nous développerons ci-dessous, s’ap- 
pliqueront à des corps étrangers quelconques qui se 
meuvent dans le fluide. Dans ces applications on doit 
tenir compte des divergences ou des tourbillons de 
surface qui existent sur les surfaces limites entre le 
fluide fondamental et les corps. La considération de ces 
divergences et de ces tourbillons de surface revient à 
ceci, qu'en calculant les divergences et les tourbillons, 
on compte la surface adjacente du fluide fondamental 
comme appartenant au Corps. 
En tout cas le théorème conduit à ce résultat re- 
marquable que certaines particularités dn mouvement, 
que possèdent les différents éléments des corps (y 
compris en cas de discontinuité le mouvement des élé- 
ments immédiatement adjacents du fluide ambiant), 
