DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 479 
Des équations (9, B) nous pouvons déduire la valeur 
de la force qui produit le mouvement induit, la force 
d’induction' dans la terminologie de C. A. BJERKNES. 
Mais une discussion ultérieure de cette force n’a pas 
d'intérêt pour le but que nous poursuivons ici. Car d’un 
côté, sans nous occuper de l’expression explicite de 
cette force, nous avons pu déduire toutes les propriétés 
géométriques des champs, et en démontrer l’analogie 
avec les champs électriques ou magnétiques. D’un au- 
tre côté, la dynamique interne de ces derniers champs 
nous est complètement inconnue, et la discussion de la 
dynamique des champs correspondants hydrodynami- 
ques ne peut donc pas, dans l’état actuel de nos con- 
naissances, servir à approfondir l’analogie qui nous oc- 
cupe. 
25. Il reste donc à discuter la dynamique du mouve- 
ment énergétique. D’après les équations (9, C), ce 
mouvement partiel est l’effet de l’action combinée de 
deux forces, une force extérieure non hydrodynamique 
X’,Y,Z', et une force due à la pression du fluide, la force 
d'énergie hydrodynamique X’,,Y’,,2',. En tenant compte 
des équations (10, a) et (10, b) nous pouvons écrire 
! Remarquons que les seconds membres de ces équations ne 
représentent pas les composantes de cette force. En effet, les pre- 
miers membres n’ont pas la forme du produit d’une densité par 
une accélération. C’est d’ailleurs un avantage important de la 
méthode que nous employons ici, que de permettre d’éviter toute 
considération explicite de la force d’induction avec ses propriétés 
bizarres. La forme des équations (9, B) nous permettent de dé- 
duire les propriétés géométriques du mouvement induit sans nous 
occuper de ses propriétés dynamiques. 
