DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 483 
férentes, X, due à la distribution d'électricité ou de 
magnétisme vrai e, X, due aux popularisations intrin- 
sèques U,, Ve, We, X, due à l’hétérogénéité (forces dé- 
pendant de l'influence électrique ou du magnétisme 
induit) et enfin X, due à la distribution des courants 
électriques l',m', n' ou du courant magnétique —l',— 
m',—n. Seulement, chaque intégrale est affectée d’un 
signe contraire à celui avec lequel elle apparaît dans 
l’électricité ou le magnétisme. 
Il faut donc en conclure que les forces résultantes 
qui apparaissent dans le champ hydrodynamique sont 
toujours égales, mais de signe opposé, aux forces ré- 
sultantes qui s'appliquent aux corps dans le champ 
électrique ou magnétique. 
28. On peut faire remarquer que lesintégrales (27,b) 
ne représentent pas sous la forme la plus ordinaire Îles 
forces agissant dans le champ électrique ou magnéti- 
que. Montrons donc, pour plus d’évidence, la transfor- 
mation des intégrales (27, b) suivant la forme employée 
le plus souvent pour calculer ces forces. Cette transforma- 
tion repose sur l’introduction de la divergence e' (11 ,a) 
de l'intensité de champ comme quantité auxiliaire. C’est 
la quantité qu’on appelle, dans le cas de l'électricité 
ou du magnétisme, la densité libre d'électricité ou de 
magnétisme, pour la distinguer de la densité vraie e, 
qui est la quantité fondamentale, proprement dite, au 
point de vue physique. 
Remarquons que, £, étant constant, on peut écrire 
la troisième intégrale (27, b) sous la forme 
; PE vo CE — ko 
Xe = [= 0 un v? uw EE 
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dr. 
