484 RECHERCHE SUR LES CHAMPS 
Si l’on effectue maintenant une transformation par 
parties dans tout le volume du corps, l'intégrale de 
surface disparaîtra, par ce qu’à la surface £—k, est 
égale à zéro. Il vient donc 
du” Ô 
4 "0 . 
Ne — J@— nm} +0 + 00 (de. 
De même on obtient en transformant par parties l’inté- 
grale X, | > 
É PAL Û SENR 10 2 dr 
x [hu tu DEA 
En faisant la somme des intégrales X, et X, et tenant 
compte des équations de connection (20,4) on trouve 
N A Li I IOÛ an 07 vas CORRE CU. 
X, + X, — A Se u') Re + (5 — 40°) a # Co — kw") = dr 
ce qu’on peut ensuite écrire, en tenant compte de 
(20,B) 
du” \ QU’ , Su0U | 
(a) X, +X, = || (u — Ru) + (0 RE) EN NE 
Transformons par parties la première de ces deux inté- 
grales. L'intégrale de surface disparaîtra par ce qu’à la 
surface u—k,u—0—k,v—w—k,w—0. Il reste donc 
seulement l'intégrale de volume, Cette intégrale se sé- 
pare en deux, dont l’une contient la divergence e de la 
vitesse actuelle (20, C) et l’autre la divergence € de 
l'intensité de champ (12, a). La première de ces inté- 
grales est simplement —X,. De même on peut séparer 
de la seconde intégral (a) l’intégrale —X,. Il vient 
donc 
Co — kv')n — (w — kw')m' las 
X,+X,——X, —X,—k leu dr — k [Our — lv”) dr 
