DE FORCE HYDRODYNAMIQUES. 485 
d’où l’on déduit immédiatement la valeur de X. Les 
valeurs de Y et Z s’en déduisent par symétrie. On ar- 
rive ainsi enfin à l’expression suivante des composan- 
tes de la force résultante appliquée à un corps 
X = — k | eur — k [On — n'v')dr, 
(b) Y — — k, fév — ke Jo — l'w')dr, 
Z = — k few — ke [CE 0 — m'w’)dr. 
En cas de discontinuité ces intégrales de volume con- 
tiennent implicitement des intégrales de surface où 
figurent des divergences de surface e’ et les tourbillons 
de surface l',m',n'. 
Ce sont bien là les formules à l’aide desquelles on 
représente le plus souvent la force appliquée à un corps 
dans le champ électromagnétique, abstraction faite seu- 
lement des signes négatifs des seconds membres. La 
force se compose de deux parties, une première qui 
est analogue à la force vers la distribution du magné- 
tisme libre e’, et une seconde qui est analogue à la for- 
ce vers la distribution du courant électrique l',m',n’, 
les corps se trouvant dans un milieu ayant la perméa- 
bilité magnétique k,. 
Nous avons donc bien démontré que ces forces résul- 
tantes, qui agissent sur les corps dans le champ hydro- 
dynamique, sont, au signe près, identiques aux forces 
pondéromotrices résultantes qui agissent sur les corps 
dans le champ électromagnétique. 
