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großes Stück liebt, als er beim Aufschlage sinkt. Der Vogel 

 macht also wellenförmig ab- und aufst^gende Oszillationen. 

 Während des horizontalen Normalfluges sind die Ausschläge 

 nach oben und unten gleich, er behauptet sein Niveau ; ist 

 der Auftrieb größer, so muß der Vogel steigen, ist der Abtrieb 

 größer, muß er sinken. 



Wir haben also zunächst drei Kräfte zu konstatieren: 

 das Körpergewicht des Vogels, das ihn niederzuziehen strebt; 

 den Auftrieb, erzeugt durch den Flügelniederschlag, die Gegen- 

 kraft, die ihn eraportreibt, und den abwärts gerichteten Ab- 

 trieb, herrührend vom Flügelaufschlag. Durch das relative 

 Größenverhältnis dieser drei Kräfte ist nun erklärt, wie sich 

 der Vogel entgegen der Wirkung der Schwere frei schwebend 

 in der Luft erhält. 



Die nächste Frage ist nun : Wie kommt der Vogel vor- 

 wärts ? 



Ich habe hier ein sehr primitives Flügelraodell, hergestellt 

 aus einer Gerte, Spagat und einem Stück Leinwand. 



Ich schlage nun mit diesem künstlichen Flügel möglichst 

 rasch und vertikal abwärts. 



Ich kann das wiederholen, so oft ich will, stets mache 

 ich zwei Erfahrungen: erstens empfinde ich den Auftrieb, der 

 stetig wächst, je tiefer ich komme, und zweitens weicht der 

 Flügel jedesmal, und zwar nach dem stärkeren Rande aus, und 

 indem der Hinterrand emporgeht, stellt sich die Fläche schief 

 (Pronation). Beim Vogelflügel entspricht der Gerte der 

 dicke Vorderrand, der Schnur der elastische, nachgiebige Hinter- 

 rand. Der Flügel wird also nicht einfach niedergeschlagen, 

 sondern auch stets schräg eingestellt, am meisten mit dem 

 beweglichen Handfittich, während Arm- und Schulterfittich 

 wegen ihres Zusammenhanges mit dem Körper an dieser 

 Drehung nur geringen oder gar keinen Anteil haben. — Wenn 

 wir uns (Tafel I. Figur J) den Durchschnitt des Handfittichs 

 mit der Zeichenebene als eine geneigte Linie a—h zeichnen, 

 sodaß a dem Vorder-, b dem Hinterrande des Flügels ent- 

 spricht, so kommt es beim Niederschlage zur Bildung eines 

 Druckes, der schließlich normal zum Flügel steht. Diese Kraft, 

 sie sei— ^crf, zerlegen wir nach dem bekannten Satze vom 



