140 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 28. Februar. 
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Mit Hülfe dieser Gleichungen sind nun die Bedingungen abzuleiten, 
denen gemäss das Gesammtpotential $ zu bestimmen ist. Man hat 
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n ex Y 
wo dr ein Element des vom Eisen eingenommenen Raumes bezeichnet, 
dessen Coordinaten w,y,z sind, und r die Entfernung dieses von dem 
Punkte, auf den @ sich bezieht. Durch partielle Integration kann 
man den Ausdruck von Q in die Summe zweier Potentiale verwan- 
deln, von denen das eine herrührt von Massen, die den Raum des 
lisens erfüllen, das andere von Massen, die seine Oberfläche bedecken. 
Des letzteren wegen erleiden die ersten Differentialquotienten von Q, 
also auch die von $, an der Oberfläche des Eisens Sprünge. Um 
die Darstellung zu vereinfachen, soll ein Kunstgriff benutzt werden, 
dessen sich auch Hr. von Hermnorız bedient hat. Es soll die Vor- 
stellung zu Grunde gelegt werden, dass das Eisen allmälig in die 
Luft übergeht, die Grössen @,,,@s,.. also stetig von den Werthen, 
die im Innern des Eisens ihnen zukommen, bis Null abnehmen, welchen 
Werth sie in der Luft haben. Erst später soll dann die Annahme 
eingeführt werden, dass dieser Übergang sich in einer unendlich 
dünnen Schicht vollzieht. Von der Oberfläche des Eisens kann dann 
hier im eigentlichen Sinne nicht gesprochen werden; mit diesem Namen 
soll aber eine Fläche belegt werden, die das Eisen einschliesst, für 
die sehon überall jene Coöffieienten @,, @,,.. = o sind, und die, 
wenn der Übergang als ein plötzlicher angenommen werden wird, in 
die wirkliche Oberfläche des Eisens fallen soll. Für die »Oberfläche« 
des Eisens ist daana=ß=y=o und es wird daher 
