144 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe vom 28. Februar. 
sei dG. Variirt man den für 2G@ aufgestellten Ausdruck und führt 
dann die Grössen #,®@,y ein, so findet man 
Od „dp 
or 4 p 
dw oy oz 
und daher, weil in der Oberfläche des Eisens #.% und y= o sind, 
B: 2 R oa d 2 In 
[1.86 = [1.50 ee 
i Oma de 
oder wegen der Differentialgleichung, der $ im Eisen genügt, 
j« dp Ad 
== UT, DAAD. 
AT 
Erwägt man noch, dass für alle Punkte des Magnets Ad = AV 
und für alle Punkte des Luftraums A® —= 0 ist, so ergiebt sich 
I 
N r I N N 
—oW= 37 | dr, op AP + g= (ar, op Ad. 
7. 
Diese beiden Integrale sind einander gleich; es ist nämlich allgemein 
I dr 
Ve—— | 
? aa) r nn 
wo die Integration über das Eisen und den Magnet auszudehnen ist, 
also in dem ersten jener beiden Integrale 
und in dem zweiten 
ı Ad„Ad 
——- dr „dr, — Pereta 5 
: T 47T 4% 
wo Ad, sich auf den Ort von dr,, Ad, auf den Ort von dr, bezieht 
und r der Abstand dieser beiden Elemente ist. Es ist also 
x ı Ay, Ad, 
N IN m € 
oW=+ [ara —, 
T AT 4% 
Dieser Ausdruck stellt aber die Arbeit dar, die fremde Kräfte der 
magnetischen Anziehung entgegen leisten müssen, um die gedachte 
Verschiebung des Magnets hervorzubringen; es ist also dW die dieser 
Verschiebung entsprechende Vergrösserung der Energie des aus dem 
eisen und dem Magnet bestehenden Systemes, und W selbst diese 
