160 Gesammisitzung vom 6. März. 
Systemen aus lauter gleichen Einzelwerthen zu nehmen ist. In diesem 
Sinne schliesse ich die vorzulegenden Studien an die "Theorie der 
Wärme an. 
Se 
Recapitulation der Gesetze der Wärme. 
Wir setzen voraus, dass wir den Zustand eines in allen seinen 
Theilen gleich temperirten Körpers oder Systems von Körpern voll- 
ständig gbharakterisiren können durch die absolute Temperatur $ und 
durch eine gewisse Zahl von Parametern p,. welche so gewählt sind, 
dass Änderung der Temperatur ohne Änderung der Grössen p, die 
Einnahme oder Ausgabe keiner anderen Arbeitsform als eines Quantums 
Wärme nach aussen hin bedingt. Es werden in diesem Falle die 
Parameter p, Raumabmessungen, im weiteren Sinne genommen, sein 
müssen. Unter ihnen kommt sehr gewöhnlich das Volumen des 
Ganzen oder einzelner Theile vor, aber sie können auch angeben, 
wie viel von einer besonderen Substanz oder wie viel Elektrieität in 
einem bestimmten Raume zu finden sei. 
Die frei verwandelbare, also nicht n Wärme übergeführte Arbeit, 
welche das betrachtete System nach aussen hin abgiebt, wenn der 
Parameter p, in den Werth (p, + dp,) übergeht, bezeichne ich mit 
P,-dp,. Die Grösse P, ist also das Kraftmoment der innern Kräfte, 
welches auf Vergrösserung des Parameters p, hinwirkt. Es wäre, 
wie mir scheint, nichts dagegen einzuwenden, dass man P, als 
Kraft in Richtung von p, bezeichnete, wie dies schon in vielen Bei- 
spielen der Anwendung geschehen ist. Jede der Grössen P, ist im 
Allgemeinen Function des $ und der sämmtlichen p,. Wie die den 
einzelnen P, das Gleichgewicht haltenden Componenten gegebener 
äusserer Kräfte zu finden und zu sondern sind, ist in den Lehrbüchern 
genügend behandelt. 
Wir bezeichnen ferner mit U die gesammte innere Energie des 
Systems und mit S seine Entropie. Beide Grössen sind ebenfalls 
Functionen von $ und den p,. Endlich nennen wir dQ die während 
einer verschwindend kleinen Änderung der Grössen $ und p, in das 
System eingetretene Wärme, gemessen durch ihr Arbeitsäquivalent. 
Dann ist bekanntlich 
dQ = AU SWR: SA.) ; 2 are ee ] 
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Diese beiden Gleiehungen sind bekanntlich die Grundlage der- 
mechanischen Wärmetheorie. Aus ihnen folgt in bekannter Weise, dass 
