170 Gesammtsitzungz vom 6. März. 
inneren Bewegung gerichtete Arbeit, wie dort, nur dass diese innere 
Bewegung jetzt von anderer Art ist, als die Wärmebewegung. 
Es ist also g hier integrirender Nenner der Gleichung dQ = o; 
wir können aber, wie dort, die Form der-Gleiechungen auch walıren, 
wenn wir als Parameter für die Intensität der Bewegung neben den p, 
As \ 
eine Grösse |9 einführen, worin o eine Funetion von s bedeutet. 
dc 
Dann verliert aber die nunmehr einzuführende Function 
E N ds 
9S=U-g-— 6 
dc 
die für H in 2, angenommene Bedeutung: U=® — L. 
Beachtenswerth ist, dass in diesem einfachsten Falle monoeyklischer 
Bewegung auch die lebendige Kraft 
einer der integrirenden Nenner des Systems ist. Wenn man das 
hierfür zu wählende © durch die Gleichung definirt 
daQ = 21-499 as, 
so erhalten wir 
on 
© = log s — log A, 
wo A eine Integrationsconstante. Oder: 
Ss Ss 
= I = 
S=log.l —) zog Zoe) I er 5p- 
A A» q 
w|- 
Hier tritt die Analogie mit der kinetischen 'Gastheorie schon sehr 
deutlich heraus. Die Temperatur $ ist der lebendigen Kraft propor- 
tional, und die Entropie, bezeichnet wie 1883 S. 655, ist: 
S= Jy-loeg$+ I (e—y)-logv +C. 
Ss us 5 
Im vorliegenden Falle ist das Verhältniss — das Trägheitsmoment der 
q 
rotirenden Masse, welches wie‘ das » in der Entropie der Gase von 
Raumabmessungen abhängt, und zwar nur von solchen, so lange nicht 
etwa Grössen p, eliminirt sind. 
4. 
Ein allgemeinerer Fall der monocyklisechen Bewegung 
tritt ein, wenn mehrere Geschwindigkeiten q, vorhanden sind, die 
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