von Herusorrz: Studien zur Statik monocyklischer Systeme. 173 
Bewegungsgrösse ist, die ganz unabhängig von aller Verschiedenheit 
der Systeme, zwischen denen Wärmegleichgewicht eintreten kann, 
nothwendig in genau bestimmtem Werthe immer wieder sich vorfindet: 
so hat die von den HH. Borrzuasn' und Crausıus” aufgestellte Hypo- 
these, dass sie immer das Maass der Temperatur sei, einen hohen 
Grad von Wahrscheinlichkeit. Es schien mir deshalb wichtig zu unter- 
suchen, welches die Bedingungen für das in $. 5 definirte allgemeinere 
monoeyklische System seien, unter denen die lebendige Kraft integri- 
render Nenner wird. Damit dies der Fall sei, muss sein 
dQ = nn [@Q,] = > [9 * si] 
von der Form 
du — > RER RL re \ 6, 
wo wir mit log. co den Parameter bezeichnen, als dessen Functionen 
die ausserdem von den Coordinaten p, abhängigen Grössen 9, und s, 
dargestellt werden sollen. Vergleichung mit den Sätzen des 8. 3, 
namentlich 5, und 5, zeigt, dass dieses o das Rotationsmoment eines 
dem zusammengesetzten gleichwirkenden einfachen Systems wäre und 
 &L 
—- 
g 
2 
die entsprechende Geschwindigkeit einer einfachen inneren Bewegung. 
Wenn wir demnach die p, und c als unabhängige Variable in die 
Gleichung 6 einführen, erhalten wir folgende Reihe von Gleichungen: 
2: 08, 
er 0% 5 
> |4-\----)\|=o. 
= Dose 
Dividirt man sie alle dureh 5 und bezeichnet: 
SR 
—— vs s 
(ng 
so werden die Gleichungen 
a 
- = Oel Aahenac stars f 
- 1 op, x 
16) 
A a" 
\ c vs 
>3 DR la N LE 
dc 
b 
Man kann also die obige Gleichung 6 schreiben: 
[Wu] 0. 
! Wiener Sitzungsber. 1866. Bd. LI. Abth. II. S. 195 — 220. 
® PossEnDorrr Annalen 1871. Bd. 142. S. 433 —461. $. 14 u. ı5 der Abhandlung. 
Sitzungsberichte 1884. 20 
