E. pu Boıs-Reymonn: Lebende Zitterrochen in Berlin. 221 
ausreicht, und dass wenigstens unter den der Rechnung zu Grunde 
gelegten Annahmen die Sache sich anders verhält. 
Der Einfachheit halber nehmen wir an, dass jeder der beiden 
Ströme gleich starke relativ negative, aber nur der homodrome relativ 
positive Polarisation erzeugt. Wir setzen die elektromotorische Kraft 
beider Polarisationen der Dichte des Säulenstromes im Praeparate pro- 
portional, dem wir den Querschnitt — ı, und auch die Länge = ı zu- 
schreiben. Vorläufig untersuchen wir nur, wie sich die Dinge bei un- 
gleichem speeifischen Widerstande des Praeparates gestalten, indem wir 
die Verwickelung vermeiden, welche aus der sonst erwägenswerthen, 
aber schwer mathematisch einzukleidenden Annahme entspränge, dass der 
Unterschied der Widerstände in beiden Richtungen Function der Strom- 
diehte sei. Übrigens behandeln wir das Praeparat wie einen linearen 
Leiter, oder so, als lägen der Bauch- und Rückenfläche metallische 
unpolarisirbare Elektroden an, mit welchen die Enden des Säulen- und 
die des Bussolkreises verbunden wären. Siehe Fig. S A und B, welche 
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Fig. 8. 
die Dinge beziehlich für den homodromen und für den heterodromen 
Strom vorstellen. Man erkennt leicht den Säulenkreis mit der Säule $ 
und der Bussole (P), den abgeleiteten Stromzweig mit der Bussole (S). 
Die ausgezogenen Pfeile bedeuten die von der Säule, die gestrichelten 
die von der absolut positiven, die punktirten die von der relativ 
negativen Polarisation ausgehenden Stromantheile. Dass wir bei dieser 
ersten rohen Annäherung vom zeitlichen Verlaufe der Polarisation 
und von der Induction absehen, bedarf nieht der Erwähnung. 
Es sei # die elektromotorische Kraft der Säule; 
! der Widerstand des die Säule und die Bussole (P) 
enthaltenden Säulenkreises; 
? der Widerstand des die Bussole (S) enthaltenden 
Bussolkreises; 
