314 Gesammtsitzung vom 27. März. 
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g° KR —g, 
wodurch die Verhältnisse dieser Grössen vollständig bestimmt sind. 
Beispiele soleher Koppelungen sind schon in den früheren Para- 
graphen angeführt. Namentlich gehören dahin alle isomoren Koppe- 
lungen des $. 5, deren Gleichung 9, die Form erhält: 
(s. auch 8. 161). Ebenso gehören dahin die Koppelungen, welche in 
$. 6 behandelt sind, in denen die lebendige Kraft vor und nach der 
Koppelung integrirender Nenner ist. Für sie besteht eine Gleichung 
mit constanten Üoefficienten zwischen den Grössen 
S Ss, 
— und —. 
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Andrerseits sind Beispiele vom Gegentheil denkbar. So könnte eine 
elastisch gespannte Sehnur ohne Ende, welche auf einer nicht eylindri- 
schen Rolle liefe, auch die Stellung der Rolle beeinflussen und also eine 
den P, entsprechende Kraft ausüben. Wir würden eine solche also nieht 
als eine reine Koppelung der inneren Bewegungen bezeichnen dürfen. 
Un 
8. 
Gleichgewicht der inneren Bewegung für drei monocyklische 
Systeme. 
Wir haben schliesslich noch das Analogon zu suchen für die- 
jenige charakteristische Eigenschaft der Wärmebewegung, welche es 
möglich macht von der Temperatur eines Körpers als einer Grösse 
zu reden, und die sich in dem Satze zusammenfasst: Wenn jeder 
einzelne von zwei Körpern mit demselben dritten im Wärme- 
gleichgewicht ist, sind sie mit einander in Wärmegleich- 
gewicht. 
Die entsprechende Bedingung für drei monocyklische Systeme 
kann so formulirt werden: Es wird verlangt, dass die Koppelungs- 
gleichung zwischen 2 und 3 erfüllt sei, so oft sie zwischen ı und 2 
einerseits, so wie zwischen ı und 3 andrerseits erfüllt ist. 
Daraus folgt, wie analytisch unschwer nachzuweisen ist, dass 
die Koppelungs-Gleichungen sieh auf die Form bringen lassen müssen: 
», — Au on, ia ee ee ten er leyla Fe ar  Pe \ 1:0, 
