VON Bezold: Zur Thermodynamik der Atmosphaere. 283 



ein anderer Theil trotz des Aufhörens der Übersättigung dampfförmig 

 bleibt, da die Luft in Folge der Temperaturerhöhung eine grössere 

 Wassermenge zur Sättigung nöthig hat. 



Mit dieser Temperaturerhöhung ist aber wegen des wenigstens 

 im ersten Augen])licke unveränderten Volumens einer Drucksteigerung 

 verbunden, die sich aus der Gleichung 



K ^ 273 + 4 



ergiebt, wenn man unter 6, und b^ den Barometerdruck vor und nach 

 der Auslösung versteht. 



Hierbei könnte es vielleicht Anstoss erregen, dass die Curve 

 der Sättigungsmengen unter der Voraussetzung des constanten Anfangs- 

 druckes Ä, gezeichnet ist, denn ein solcher constanter Druck liegt ja 

 den Constructionen der älteren Abhandlung allenthalben zu Grunde. 



Diese Voran ssetzvnig ist jedoch insofern es sich um die Curven F' F' 

 handelt auch jetzt noch berechtigt. Die Kenntniss des Anfangsdruckes J9, 

 ist nämlich hier imr nothwendig, um vniter Berücksichtigung der Tem- 

 peratur das Volumen bestimmen zu können, welches das Kilogramm 

 Luft einnimmt; da nun dieses Volumen während der ausserordentlich 

 kurzen Zeit, auf welche sich misere Betrachtungen beziehen, keine 

 Veränderung erfährt, sondern die Temperaturänderung sich eben des- 

 halb durch die Steigerung des Druckes merkbar macht, so bleibt die 

 Betrachtung vollkommen einwurfsfrei. 



Um nun ein Urtheil fiir die Wahrscheinlichkeit zu gewinnen, 

 welche das Auftreten solcher Übersättigungen hat, die hinreichend 

 wären, um die bekannten Druckstörungen bei Gewittern zu erklären, 

 wird es am besten sein, die Übersättigung als Folge adiabatischer 

 Expansion ohne rechtzeitige Condensation zu betrachten. 



Adiabatische Expansion bei Abwesenheit von Staub, der Nebel- 

 kerne abgeben könnte, ist nämlich der einzige Vorgang, bei welchem 

 das Auftreten von Übersättigung in der Atmosphaere überhaupt denkbar 

 ist. Anderseits spielt die adiabatische Expansion gerade bei der 

 Gewitterbildung die hervorragendste Rolle. 



Bei dieser Betrachtung kann man sich mit Vortheil der in der 

 I. Mittheilung ^ benutzten Darstellungsweise bedienen, obgleich a.a.O. 

 angenommen ist, dass man 1''= Luft vor sich habe, dem ^Kilogramme 

 Dampf beigemischt sind, während hier angenommen werden soll, 

 dass 1 ^^ Gemisch gegeben sei , in welchem y Gramme Wasser ent- 

 halten sind. 



^ Diese Berichte f. 1888. S. 485 — 522. 



