468 Sitzung der phys.-math. Classe v. 12. Mai. — Mittheilung v. 10. März. 



als unabhängige Variable zu behandeln, die bei der Variation der 

 ^ , yi , ^ unverändert bleiben müssen. Ferner ist oben festgesetzt, 

 dass e und fx in jedem substantiellen Punkte constant bleiben sollen, 

 (T und T in jedem Körpervolumelement. Dadurch wird bedingt, dass 

 in das räumliche Elementarvolum {dx • dy • dz) andere substantielle Punkte 

 mit anderen Werthen der genannten Grössen einrücken. Wenn wir dies 

 durchführen, so kann die Integration durch den unendlichen Raum 

 wie bisher nach den Volumelementen dx ■> dy • dz ausgeführt werden, 

 nur müssen mit jedem einzelnen derselben diejenigen Variationen 

 multiplicirt werden , . die den durch die nunmehr in sie eingetretenen 

 Substanztheile bedingten Änderungen angehören. 



Wir werden zunächst die in diesem Sinne genommenen Varia- 

 tionen zu bestimmen haben, die den an verschiedenen Arten von sub- 

 stantiellen Raumgebilden haftenden Grössen zukommen. 



I. Grössen, deren Werthe an einem materiellen Punkte 

 haften; wir rechnen dahin die dielektrische und magnetische Con- 

 stante der Substanz, e und ju. Da die mögliche Änderung dieser 

 Constanten durch Dehnung oder Compression der tragenden Substanz 

 in den Arbeiten von Maxw^ell und Hertz nicht berücksichtigt sind, 

 und es zunächst nur darauf ankommt, deren Sätze zu reproduciren, 



so setzen wir: 



Oi^ :^, Oi^ 



i js". 



Darin bezeichnet ^e die Änderung des Werthes, welche im Punkte x ,y , z 

 durch die Verschiebung hervorgebracht wird, während jeder einzelne 

 materielle Punkt des Substrats seinen Werth von e unverändert 

 behält. 



2. Grössen, deren Quantum in einem Volumen constant 

 bleibt. Wir rechnen dahin das Quantum wahrer Elektricität und 

 wahren Magnetismus, deren Dichtigkeiten oben mit o" und r be- 

 zeichnet sind. 



Bezeichnen wir wieder mit ^cr die Änderung der Dichtigkeit in 

 dem Punkte {x ,y , z), so ist 



o = ^\<T ' dx ' dy * dz^ 



i „ d(T ^ da- 9cr ^{dxdydz)) 



dx 



