470 Sitzung der phys. -math. Classe v. 12. Mai. — Mittheilung v, 10. März. 



^v] durch /3, ^^ durch y, so erhält man die in den Gleichungen 4." 

 vorkommenden Aggregate, so dass diese Gleichungen dann lauten: 



-x = 



F = 



z 



s 



I 



£ 



A 



A' 



A- 



dt 



m_ 



~df 



d^ 



£ dt 



4. Product aus einem Flächenelement mit einem Vector, 

 der die Richtung von dessen Normale hat. Bei der Variation 

 der ^ , v\ , ^ soll für beliebige Werthe der Dx, Dy, Dz constant bleiben : 

 o = ^\^' Dy Dz + ^ ' Dz ' Dx + ^' Dx ' Dy\ | 7. 



Wieder treten die Variationen Avegen Änderung des Ortes nach dem 



Schema der Gleichung (5) ein, und dazu kommen die Variationen des 



h[Dy . Dz] = Dy - ^Dz + Dz • ^Dy, 



worin die Werthe der Variationen ^Dy , ^Dz wieder aus den Gleichun- 

 gen (0'') zu nehmen sind, und wiederum die aus (7) entstehende 

 Gleichung für alle A^erhältnisse der Dx , Dy , Dz gelten muss: 



• ae 



ax oy oz \ öy äz j öy 



oder 



- ^3e = <^5 

 -^^ = ^> 



- ^3 = ^^ 



S 



dx dy dz 



M + ^ + M 



dx dy dz 

 dx dy dz 



+ |-[3f . Ä, - ?) . *|] + ^[X ■ ii 



dx dy 



Betrachtet man wieder die Variationen als in der Zeit continuirlich 

 eintretende Veränderungen, so erhalten wir die Gleichungen (4'') in ihrer 

 ursprünglichen Form die sie bei Maxwell hat: 



d^m\ ^ ^ d^ 



dz\ jx J dt ' 



u. s. w. 

 worin 



d'E du 3 rn -V. «^T ^ r ^- ,^1 



wie bei H. Hertz. ^ 



o = Au + ^^1 — 



^ Wiedemann's Annalen Bd. 41. S. 374. Dort sind die partiellen Differential- 

 quotienten nicht durch das Zeichen 9 unterschieden. 



