()()4 Silziing der plijsikaliscli - matliematischen Classe vom 22. .Tiini. 



WO 1) und D' von der Ridituiig des von dem leucliU-ndcu Punkte i 

 durcli den Punkt {x, y , z) gehenden Straldes abhängen. Dabei 

 wird dann 



wo B und Z>' diesellie Bedeutung haben. Jetzt darf man unter (/> 

 irgend eine der Verrückungen u, r, w verstehen: thiit man das und 

 .sclu-eil)t .1 und Ä, B und B' . C und C für D und D' , je naclulem 

 (p = u, r, IC gesetzt wird, so wird bei der im §. i definirten Euilieit für 

 die Lichtintensität die Intensität des Lichtes in der beugenden Ölliiung 



= -^ U^ + Ä^- + B'- + B"- + C^- + C"-). 



Bezeichnet man diese (Unrh J und setzt 



7 ' 1 1^ ' o 



rfcCOS 2 TT 



A 



, , . r. + ^o 

 S ^ \ äs Sm 277, 



so wird die Intensität im Punkte o 



welche G-leiclnuig durcli mannigfaltige Messmigen als mit der Erfah- 

 rung übereinstimmend nachgewiesen ist.') 



§• 6- 



Die e])en abgeleitete Gleichung setzt wesentlich voraus, dass die 

 Dimensionen der beugenden Öffnung sein* gross gegen die Wellen- 

 längen sind, und ihre Anwendung auf die Beugungsspectren, bei 

 deren Herstellung oft Gitter benutzt sind, deren Spalten nur eine 

 Breite von wenigen Wellenlängen besassen, ist nicht zu rechtfertigen."^) 

 Doch haben die Messungen, denen wir die Kenntniss der Wellen- 

 längen verdanken, gezeigt, dass diese Anwendung die Orte der Licht- 

 maxima mit grosser Genauigkeit richtig ergiebt. Diese Thatsache 

 findet von den hier zu Grunde gelegten Hypothesen aus ihre Erklä- 

 rung durch die folgenden Betrachtungen. 



Man denke sicli das Gitter, über dessen Beschaft'enhcit eine 

 specielle Voraussetzung nicht gemacht zu werden braucht, das z. B. 

 ein Drahtgitter oder ein Russgitter oder ein Diamantgitter sein kann, 

 in tlie pa.s.sende Ofthung eines ebenen, schwarzen Schirmes, der nach 



') Vergl. Fröhlich, Wiedf.mann's Annalf^n Bd. 6 S. 429. 



-) Vergl. Fröhlich, Wiedemann"s Annalen Bd. 6 S. 430 und Bd. 13 S. 392. 



