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ausgeüliten Molcculavkrjifto sich zorstih-en : es wird (leiniiacli ilirc \\"\v- 

 kimg auch in unmittelbarer Nähe der 01)erlläch(' nur klcMii sein können. 

 Die Bedingungen für die Beriihrungstläche zweier K(Jrper werden 

 abgeleitet durch Betrachtung des tTleichgewichtes eines Raunielemente.s, 

 welches durch zwei unendlich nahe diesseits und jenseits parallel der 

 Berülnanigstläche der Kfh-per construirte Flächenelemente Ijegrenzt ist. 

 Hängen die beiden Körper fest zusammen, so müssen die beiden der 

 Grenze parallelen Flächenelemente, deren Abstand als ein Unendlich- 

 kleüies i. Ordnung angesehen werden mag, Verrückiuigen und Drucke 

 erfahren, die sich nur um eui Unendhchkleines 2. Ordnung unter- 

 scheiden, d. h. wenn man die Z-Axe der Normalen parallel wählt, 

 mnss in der Crrenze sein: 



■U\ — lü^^O , (Z )., — (Z ), =: O , U. S. f. 



Die zweite Bedingung niuss offenbar bestehen, gleichviel, welcher 

 Art die Wechselwirkimgen in der Grenze sellist sind, die erstere ist 

 unrichtig, sowie die Grösse der Verrückungsdiff'erenz uiuuidlich klem 

 I . Ordnung wird. Die oben entwickelte Vorstellung Acraulasst mich 

 anzunehmen, dass ilies bei der blossen Berührung zweier Körper 

 stattfinden kann. (Sind die sich berührenden Flächen verschieden 

 gekrümmt, so dass das beiden gemeinsame Flächeiistück besonders 

 klein ist, so wird dies analog Avirken.') 



Ich lege demnach der im Weiteren zu entwickelnden Theorie 

 des Stosses die Annahme zum Grunde, dass das Grenzelement zwischen 

 lieiden. das ich kurz die »Zwischenschicht« nenne, ein singuläres 

 Verhalten ün erörterten Sinne zeigt. Die Differenz der Verschiebungen 

 normal zur Grenze, die jetzt nicht mehr gleich Null zu nehmen ist, 

 stellt die Dilatation der Zwischenschicht dar und ist eine Function 

 des in der Grenze wirksamen Druckes. 



Nach der eigenthüinlichen Natiu" dieser Zwischenschicht wird 

 jene Fimction walirscheinlich eine ziemlich complicirte sein; da aber 

 die Rechnung nur durchzuführen ist, wenn ein linearer Zusammen- 

 hang zwaschen Druck und Compres.sion stattfindet, werde ich eben- 

 falls einen solchen annehmen; ■ — • aber es ist zu bemei'ken, dass 

 der hierdurch in die Rechnvmg eingefülu'te Elast icitätscoeffieient 



') Aul' den Einlliiss der nie ganz fehlenden Krümnning der stossenden Fliulien 

 niiiclit auch Hr. Bültzmakn (1. c. S. 1225) aufmerksam und fügt hinzu: »das.s daher 

 bei gleich langen ebensowenig als bei ungleich langen Stäben die reflectirten Wellen 

 sich wieder am Ausgangs])iniivle concentriren. Hiernach würde also der bedeutende 

 Verlust von lebendiger Kraft beim Stosse nicht bloss der elastisciien Nacliwirknng 

 zuzuschreiben sein u. s. w." Aber dies letztere scheint mir angesichts des Resultates, 

 dass die bei Stäljen mit gekrümmten Endiläciien erhaltenen Verluste an leliendiger 

 Kraft durchweg viel geringer als nach der Neumann - Saint VENAKr'sclien Theorie, 

 ja bei gleichen Stäben vnllio- verschwindend sind, nicht .-uilrecht zu erhalten. 



