828 Sitzunj; dci- physikinisch - iii.-illiiMiinlisclioii Cliissc vom 27. .liili. 



wird ein Arbeitsaufwand nötliig sein, nnd zwar l'ür jedes Millii^ranmi 

 der Lösvmg ein Aufwand A'on gieiclier Grösse, der aber je nach der 

 Concentration verscliieden sein kann. Setzen wir 



s 



r 



so wird der Arbeit saiifwand für jede Masseneinlieit eine Function ^on 

 // sein müssen, die ^\•ir mit F,, Ijezeiehncn wollen, also für die g-e- 

 sammte vorhandene Lösmig wird die ihrer Bildung entsprechende 



freie Energie sein: 



g = {w + s) F,, 



oder mit Berücksichtigmig von Gleichtuig i 



g = ..(, + /,)F, ;,„ 



Wenn wir die Wassemienge sich ändern lassen durch Verdam[)fung 

 oder Niederschlag von Wasser, während .s- constant bleibt, wird: 



010 oh ^ J ow 



oder mit Berücksichtigmig des Werthes ^on /i 



l!=s[<-+'«i !■■ 



Diese Grösse, multiplicirt mit dir. giebt die Arl)eit an. welche für 

 jede reversible Uberführimg der Wassermenge dw bei constant gehal- 

 tener Temperatur ans reinem Wasser an die Lösimg zu verwenden 

 ist. Bezeichnen wir mit p den Druck des Dampfes, mit r das Vdhunen 

 seiner Masseneinheit, so wird zu setzen sein 



ha = -j^"'' C - 



Vernachlässigt sind dabei die kleinen Änderungen im Volumen der 

 tropfljaren Flüssigkeiten, da diese in den hier zunächst berücksichtigten 

 Fällen gegen das Dampfvolimien verschwinden. Üln-igens hat es keine 

 Schwierigkeit, die Formchi in dieser Beziehung zu vervollständigen. 



Bezeichnen w'ir in Gleichung 2 die Werthe von p und r, die 

 dem gesättigten Dampfe des reinen Wassers, d. h. dem Werthe //. ^ oc, 

 entsprechen mit P und V, so haben wir bei Berechnung des Litegrals 

 in Gleichung 2 drei Perioden zu unterscheiden. Erstens müssen wir 

 die Wassei'menge div aus reinem Wasser verdampfen lassen, dies giebt 

 als entsprechenden Betrag des obigen Integrals die Arljcit 



P'V'dw. 

 Dann müssen wir den Dam[)f ausser Berührung mit Wasser sich weiter 

 dehnen lassen, bis er das specilischc Volumen r,, des ülier der Salz- 



