Hki.mhiii.iz : Zur TIicrmii(lvn;iniik <■ll('lllis(•lll"l■^'ll|■l;,'in.i^■l^ Zweiter Beitrag. 829 



l(")siuiii' stellenden g'esättigten Dampfes liat; dies ,t>-iel)t zum Iiiteiirale 

 den Betrag 



dw ij) • iJr. 



V 



Endlicli ist der Dampf in Bcnilinin,<>" mit der Salzlösung initer dem 

 eonstaiit l)leilienden Drueke j),, zu eomprimiren. Dies gielit den letzten 

 Betrag 



Folglich ist 



2a 



^ = -P.Y~ lp.,lr+p„.r,, 



oder nach partieller Integration 





r.dp=- \'-''£"Ui |2, 



/i 



Da nach (Tleichimg i^ das 7;, — eine Function von h allein ist. ehenso 



rechts r und j) nur Functionen von /i sind, kann die Clleichmig 2, 

 nach /( dillerenzii't werden, und ergiebt 



-h 



Nach den Auseinandersetzungen in §. i meines ersten Beitrags ist 



die C4rösse — ts — , als die Kraft zti hezeichnen, mit der Wasser 



von der Lösung angezogen wird. Gleichung 2^ lehrt deren Betrag 

 ans dem Dampfdruck berechnen. 



Andererseits erhalten Avir aus (ileiclumg ij, wenn wir nach s 

 partiell dilferenzii en 



f =(^ + ^')^''-4J^' + '')^"] *r-'- 



Weim ein galvanischer Strom \on der Intensität J durch eines 

 unserer Elemente geht, und q diejenige IMenge des Salzes bezeichnet, 

 welche durch die Stromelnlieit in der Zeiteinheit aufgelöst wird, 

 so wird in / Secunden diu-ch die Aullösung des Salzes der vor- 

 handene Energievoi'rath vermehrt um 



Nun ist die Arbeit, welche eine elektromotorische Kraft A ver- 

 richtet, wenn ein Strom J während der Zeit / in der Richtung, nach 



