8fi Gesammtsitzung vom 7. Febr. — Mittheilung vom 17. Jan. 



w, , i\ , u 2 , v 2 sind die Beweglichkeiten von Kation und Anion bei 

 r, und 1\. Die beiden Kräfte, welche im Innern der beiden ver- 

 schieden temperirten Flüssigkeiten wirken, und durch einen Ausdruck 

 von der Form 



i^T,,«, ,r,) - F(T 2 ,v 2 ,i\) 

 darstellbar sein müssen , wirken einander entgegen und sind bei sehr 

 verdünnten Lösungen von der Goncentration unabhängig; weil sie sich 

 aus diesem Grunde gegenseitig aufheben, liefern sie keinen Beitrag zur 

 beobachteten Gesammtkraft, welch letztere daher durch Gleichung (4) 

 gegeben ist. Bevor man an eine genauere Prüfung dieser Beziehung 

 gehen kann, ist eine Untersuchung über den Eintluss der Temperatur 

 auf die Überführungszahl noth wendig, worüber zu wenige Messungen 

 vorliegen; doch sei erwähnt, dass einige von mir angestellte vor- 

 läufige Versuche über die thermoelektrischen Ströme von Säuren den 

 obigen Entwickelungen nicht ungünstige Resultate lieferten. 



Die durch Gleichung (3) gegebenen elektromotorischen Kräfte 

 gelangen offenbar in den Concentrationsströmen zur Wirkung; dort 

 treten zu diesen jedoch noch solche hinzu, welche ihren Sitz an den 

 beiden Trennungsflächen zwischen Pol und Elektrolyt haben. Über 

 die Wirkungsweise der letzteren scheinen folgende Betrachtungen sich 

 darzubieten, welche gleichzeitig zu einer einfachen experimentellen 

 Prüfung der Gleichung (3) führen. 



In weiterer Consequenz der Theorie von Hrn. van't Hoff haben 

 wir in der Lösung und der Verdampfung eines Körpers sehr ähnliche 

 Vorgänge zu erblicken; ein Körper wird hiernach so weit in Lösung 

 gehen, bis seine »Lösungstension« seinem osmotischen Partialdruck 

 in der Flüssigkeit gleich geworden ist. Wenn wir somit die Lösung 

 eines Körpers mit diesem Körper selber in Berührung bringen, so 

 werden entweder weitere Antheile des letzteren sich verflüchtigen, 

 bis die Lösung gesättigt ist , oder ausfallen , wenn diesell >e mit diesem 

 Körper übersättigt war. 



Wie wir nun offenbar für jedes Gas einen, sei es festen, sei es 

 flüssigen Körper ausfindig machen können, dessen Dampfspannung mit 

 dem Druck jenes Gases in Concurrenz tritt, welcher also, sei es 

 durch einlache Verdampfung, sei es durch Zersetzung, letzteres ent- 

 wickelt, so werden wir auch für jede in Lösung und zwar im freien 

 Bewegungszustande befindliche Molekel, daher auch z. B. für jedes 

 Jon, die Existenz von Substanzen annehmen müssen, bei deren Auf- 

 lösung Molekeln dieser Gattung entstehen. Da liegt es nun sehr 

 nahe und bietet sich vielleicht als einzige Möglichkeit dar, um den 

 eben ausgesprochenen Satz aufrecht zu erhalten, nämlich den Metallen 

 die Fähigkeit zuzuschreiben, als Jon in Lösung gehen zu können. 



