88 Gesammtsitzung vom 7. Febr. — Mittheilung vom 17. Jan. 



.sie don basischen Bestandteil des gelösten Salzes bilden, in Lösung 

 gehen, und welcher Art die Kräfte sind, durch welche jene aus dem 

 Metall in die Flüssigkeit getrieben oder derselben entzogen und auf 

 dem Metall niedergeschlagen werden. Als nahe liegende Erklärungs- 

 weise bietet sich zunächst dar, mit Hrn. von Helmholtz den Metallen 

 eine specifische Anziehung der Elektricität zuzuschreiben. Damit dann 

 zwischen Metall und Elektrolyt Gleichgewicht besteht, muss im Augen- 

 blick der Berührung ein Transport von Elektricität, der hier noth- 

 wcndig mit einem Übertritt materieller Theilchen verbunden ist, 

 zwischen Metall und Elektrolyt stattfinden ; oder aber man sieht diesen 

 Übertritt primär als durch dem Dampfdruck analoge Kräfte bewirkt 

 an, worauf dann erst elektrische Kräfte ins Spiel treten. Doch meine 

 ich, dass man mit dem gleichen Rechte, mit dem man den osmo- 

 tischen Druck als eine durch vielfache Erscheinungen wahrscheinlich 

 gemachte Thatsache in die Betrachtungen und Rechnungen einführt, 

 ohne auf die Frage, ob er seinen Ursprung etwa in anziehenden 

 Kräften zwischen Lösungsmittel und gelöstem Körper oder in den 

 wechselseitigen Stössen zwischen den Molekülen des gelösten Körpers 

 findet, näher einzugehen, so auch hier mit dem Begriff der »elektro- 

 lytischen Lösungstension« , welcher sich durch auffallende Analogien 

 aufdrängt, operiren darf, wenn man über seine physikalische Deutung 

 auch noch im Unklaren ist. So lange Fragen, wie nach dem Zu- 

 standekommen des osmotischen Drucks, nach der Form, in welcher 

 das Jon die Elektricität gebunden hält, ihrer Lösung so fern stehen, 

 scheint eine eingehende Discussion über obige Frage noch nicht ge- 

 boten, und wir müssen uns mit der Prüfung begnügen, ob die bei 

 Einführung der elektrolytischen Lösungstension sich ergebenden for- 

 malen Beziehungen mit den Thatsachen im Einklänge sich befinden. 

 Die Grösse der Potentialdifferenz zwischen einem Metall mit der 

 Tension P und einer Lösung eines aus ihm gebildeten Salzes vom osmo- 

 tischen Partialdruck des Kations p ergibt sich auf dem gleichen Wege, 

 wie wir zur Gleichung (3) gelangten, indem wir die Arbeit berechnen, 

 welche zum Transport der hier ausschliesslich mit dem Kation wandern- 

 den Elektricitätsmenge 1 vom Metall zum Elektrolyten nothwendig ist, zu 



(5) E m -E e =pjnj. 



Da P der Natur der Sache nach immer positiv sein muss, so 

 folgt, dass für p = o, d. h. im reinen Wasser, sich sämmtliche Metalle 

 unendlich stark negativ laden; dies Resultat steht in engster Beziehung 

 mit dem kürzlich von Hrn. von Helmholtz 1 erhaltenen, wonach sich für 



Berl. Sitzungsber. 1882. S. 836. 



