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Sitzung der physikalisch -mathematischen ('lasse vom 1 4. März. 



der Kugel nach oben gerichtet in einem Was.serkasten aufgestellt. 

 Hier zeigte sich, dass wenn nur die untere Kugelhälfte gefüllt war, 



Fig. 5. 



eine continuirliche , 

 Krümmung verläuft. 



der todte Raum sich in einer Ebene gegen 

 die Oberfläche abgrenzte und an der Wand 

 in einer dem Meniscus entgegengesetzten 

 Krümmung allmählich abbog, wie in neben- 

 stehender Figur ersichtlich, a a ist die 

 Grenze der Flüssigkeit gegen die Luft, et et' 



todten Raum. Stellt man nun die Versuche 

 in der Weise an, dass man bei jedem fol- 

 genden eine grössere Füllung des Gelasses 

 vornimmt, so sieht man, dass die Begren- 

 zung des todten Raumes nicht mehr als 

 dem Meniscus gleichmässig entgegengesetzte 

 — Eine solche Abweichung; beginnt dann, wenn 



die abgeschlossene Luft durch eine ersichtlich überall gekrümmte Ober- 

 fläche begrenzt wird. 



Fig. 6. 



In Fig. 6 beginnt diese beschriebene Form aufzutreten. Fig. 7 

 zeigt deutlich die Abweichung'. 



Nach diesen Versuchen schien es wichtig die Abhängigkeit der 

 Gestalt des todten Raumes von der Form der Flüssigkeitsoberfläche 

 weiter zu verfolg-en. 



§. 5. Ich hatte schon in der ersten Abhandlung (a. a. O.) beschrie- 

 ben, dass in einem prismatischen Glaskasten der todte Raum sieb in 

 folgender Weise darstelle: dort, wo die Flüssigkeitsoberfläche Fig. 8 

 tta eben ist. bildet die Grenze des Chloroformnebels et et' eine der 

 Oberfläche parallele Ebene, da wo die Entfernung der Glasplatten des 



