2 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 24. October 1907. 
Es folgt jetzt noch: 
d’h ‚2 ; 2 
u en ep el r)% 
/ 
d’h 3 . r2 22, 3 ash 
Fl; (1—x)x +5ptex a — z3pPlIı— xx . 
Von diesen beiden Ausdrücken wurden nur die letzten Glieder rechter 
Hand berücksichtigt, dagegen die vorhergehenden mit x” und x’x” ver- 
nachlässigt. Entsprechend wurden alle folgenden Differentialquotienten 
unterdrückt. Damit ergibt sich, wenn noch py=s gesetzt wird: 
S(1—%,) SE, sS(I—%, 
h=s-+ Er a) e/ 
2p 165 24p (5) 
\StE, se,(I—%,) s(1—x,)) 7 5 
24 407* 2A. 
Zur Abkürzung wurde geschrieben: 
h=a+b(1—-x)— ar —d,x (6) 
mit 
Sz 
DR —aSEN De — 
20 
Ba ar) (7) 
d— 0b +. rt bl): 
5 
Die Formel (5) stimmt, abgesehen von den in s’ und s° multi- 
plizierten letzten zwei Gliedern mit der von mir 1884 in dem Werke: 
» Die mathematischen und physikalischen Theorien der höhern Geodäsie « 
I, S. 555 gegebenen Formel (7) überein, wenn man darin die hier 
zugrunde gelegten Vereinfachungen einführt‘. 
Formel (6) war nun auf die vier Strahlen 1.2, 1.2, 2.ı und 
2.ı anzuwenden, wobei ı und 2 die Beobachtungspunkte in Schillig 
und Wangeroog bezeichnen und ı, 2 die Turmheliotrope daselbst. 
Eine direkte Anwendung konnte (6) für die Strahlen von ı aus, also 
ı.2 und ı.2 erfahren. Dagegen mußte für die Strahlen von 2 aus, 
also 2.ı und 2.1, zunächst in (6) x,, x/, x mit «,, x, x/ vertauscht 
werden. Dann wurde nach (4) eingeführt: 
= th. tz, 
—=r+rxh., (8) 
N — al 
ı® 
! Auf die ersten Glieder beschränkte Entwicklungen dieser Art gab bereits 1879 
Exkıco Puecı in der Abhandlung: »Sulla livellazione trigonometrica« sowie 1883 in 
den »Fondamenti di Geodesia« I, S. 224. Der Gedanke, durch direkte Tavrorsche 
Entwicklung die Grundformel für A aufzustellen, ist also nicht neu, wie A. WALTER 
i898 in seiner »Tlieorie der atmosphärischen Strahlenbrechung« behauptet. In der Tat 
ist auch seine Formel (17) für A, S.22, von der meinigen nicht wesentlich verschieden. 
