806 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 7. November 1907. 
ist, und sich aus den Differentialgleichungen der Bewegung 
a 20m dodW\z—a FR oW deaW\y—b 
NZ rar a r 
> 
N Or d 0W\ 2—c 
Sr or dor) r 
a ee 
dureh Multiplieation mit = = ER y Er 2 - A und Addition 
= ”—a „,y—b A OD d oW 
r r I’ r or) SrdeRdn 
ergiebt, so wird, wenn 
2—4A ,„ y—b ME ” v—r” 
an Bu d = 
(5) = x + : y-+ - oder r == 
sein soll, 
oW  arcom 2 SR r” ar" Se 
rer ra Be wer 
also vermöge (5) 
(6) ar =x +20 
oder, wenn « den Winkel bedeutet, welchen die Bewegungsrichtung 
mit r bildet, 
v(3c0osa’— 2) = x’ 
die Bedingung für die Grösse und Richtung der Geschwindigkeit da- 
für liefern, dass für einen beliebigen Werth von r 
(7) A,„W— a AuW—ıo 
dt 
ist; bewegt sich der Punkt x,,y,2 in der Richtung von r, so dass 
cos’ —= I ist, so wird die Bedingung durch ""=v=x dargestellt. 
Sei nunmehr ein begrenzter Raum mit den Coordinaten a,b,c 
und den Massenelementen du gegeben, welche einen ausserhalb dieses 
Raumes gelegenen Punkt mit der Masse m, den Coordinaten &,y,2 
und den Geschwindigkeitscomponenten x, y', 2’ nach dem ‘Weser’schen 
Gesetze anziehen, so wird das Potential durch das über diesen Raum 
ausgedehnte Integral 
ai =) 
r x 
dargestellt sein, wenn du = odadbde gesetzt wird. Da nun die Function 
unter dem Integral für endliche Werthe von x, y’,z’ und ausserhalb 
