808 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 7. November 1907. 
unter der Voraussetzung, dass die Geschwindigkeit für jede Lage des 
Punktes dieselbe ist, 
4 Arm [de co do 
(12) A,„,A,/ = —- —- VI +7, +02) 
3% e dy ı de 
wobei in der für o gegebenen Function von a,b, c diese Grössen durch 
x,y,z zu ersetzen sind; die Gleichung (12) gilt somit, da o ausser- 
halb des gegebenen Raumes Null ist, nach (8) für den ganzen un- 
endlichen Raum. 
Um für das Wepser’sche Potential den Werth von A,A,,V für einen 
innerhalb des Massensystems liegenden Punkt zu ermitteln, bemerke 
man, dass 
. 2m ([ [ [ sdadbde 
AV = Ir3 > 
x JAN r 
und somit nach der Poıssox’schen Gleichung für das Newrov’sche Po- 
tential vermöge (S) für den ganzen unendlichen Raum die Beziehung 
gilt 
n Srmo 
(14) A 0 
2 
x 
Endlich wird für einen innerhalb des Massensystems gelegenen 
Punkt nach (11) für den ganzen unendlichen Raum die Beziehung 
gelten 
A,AV/=—- a en, 
(15) an 3G Se yı 02 
Zur Verallgemeinerung des Wrser'schen von einem Punkte auf 
fo} te} 
Srm (2% ‚dc ’ 2) 
einen andern ausgeübten Potentials werfen wir nunmehr die Frage 
auf, welches die allgemeinste Function W von r und r’ ist, welche 
der ersten der Differentialgleichungen (2) 
(16) A,„A,lW=o 
identisch genügt. Aus den oben aufgestellten Relationen (&) für die 
partiellen Differentialguotienten von r folgt leicht, dass 
N oW aro me a U 
17 (= - = 7 
eu oa r or r® or or? or” r? 
ist, aus der sich weiter unmittelbar 
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