810 Sitzung der physikalisch - mathematischen Classe vom 7. November 1907. 
Das für ein innerhalb eines Raumes eingeschlossenes Massensystem 
gültige Potential 
V= m[([Wdadbae ] 
- 
e | 
wird somit für einen ausserhalb dieses Raumes und nicht an solchen 
Stellen gelegenen Punkt, für welche &,(r) oder ®,(r) unendlich werden, 
der partiellen Differentialgleichung 
| 
ATASU —O 
Genüge leisten. 
Endlich wird die dritte Differentialgleichung (2) 
(22) NN — O, 
da vermöge (17) | 
CR zr oW ano N an) a 20?W 9W\v-—r® 
r ordr  drdr m dr” r® ordr” r AZ eror” 
ist, durch das allgemeine Integral 
7 
(23)7 Win) — > Pr) + (or + c)r + e + ar) r®+ Ur) 
befriedigt werden, worin ® und V willkürliche Funetionen von r’ bez. r, 
und %,,%,, &%, €, beliebige Constanten bedeuten, so dass wiederum das 
Potential 
ve m[ f | oWdadbde 
für einen ausserhalb des Raumes gelegenen Punkt, dessen Lage und 
Geschwindigkeit Y(r) und $(r’) einen endlichen Werth ertheilen, die 
Differentialgleichung 
Ne 6) 
befriedigt. 
Für die drei behandelten Fälle wird der Werth der Ausdrücke 
AN, As, Ar AV, A, AV 
für einen innerhalb des Massensystems gelegenen Punkt genau wie 
oben für das Weser’sche Potential bestimmt. 
Das Weper’sche Potential genügte ferner der Differentialgleichung 
(7), wenn zwischen der Grösse und Richtung der Geschwindigkeit des 
angezogenen Punktes die Beziehung (6) bestand; bilden wir nun für 
irgend eine Funetion W(r, r') die Ausdrücke 
20W a2r 0oW 9W &W v—r” 
ro r dr or? or” Fr 
oW. 2200W, 
Or Tr ar 
AraWwi = 
A,W = 
