812 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 7. November 1907. 
Nun folgt aber aus (29) 
oW ‚”W ı9W 
(30) en ee 
dr dror r or 
4 
Ar), 
worin & eine willkürliche Function bedeutet, und setzt man 
(31) wor ww, zu), 
so dass (30) in 
OW:istt ‚0W, 
(32) ee 
übergeht, so ergiebt sich aus dem allgemeinen Integrale dieser Diffe- 
rentialgleichung 
(33) W,= d,(logr-+ $,(r’)), 
worin 
”) dr’ 
r\=— - 
od, ( w (r’) 
und &, eine willkürliche Function bedeutet, vermöge (31) das all- 
gemeine Integral der partiellen Differentialgleichung dritter Ordnung 
(29) in der Form 
3) Wer) = gr +r' I a9 llogr+0,(r')) dr", 
worin ®,,4,,®, willkürliche Funetionen ihrer Argumente bedeuten. 
Die zwischen v und r’ bestehende Relation, welche durch die 
Gleichung (28) gegeben ist, lautet somit 
(35) (—r")o,(r)+r=o0: 
in der That wird durch das Wesger'sche Potential die Gleichung (35), 
wenn 
o,(r) = — log (r”—x°) 
gesetzt wird, die oben durch (6) gegebene Relation zwischen v und r' 
liefern, und das Weesrr'sche Potential selbst die Form (34) haben, wenn 
I —u 
P,(r) =Oo, d,(u) — id 
gesetzt wird. 
(Genau in derselben Weise wie für die erweiterten Potentiale erster 
Ordnung können auch für diejenigen höherer Ordnung W(r,r’;r”,...r®), 
welche die Krafteomponenten in der Form definiren 
