8S4 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 5. December 1907. 
bestimmt ist. Hieraus folgt, wenn man den Wert 2rw kurz mit u 
bezeichnet, 
2rw = u = colgY 
(7) | Pr 
I 
= sin’y. 
I+ (2rı)’ 
Setzt man noch 
(8) — O8 
> 
so folgt aus den Gleichungen (5) und (6) 
k sin (y— C) 
v’ = 2gr sin?’y — Ge" 
o 
sin y 
und 
sin (&-+ y) 
sin y ö 
( _ 
ua 
o Ö 
Diese Ausdrücke lassen sich noch etwas weiter vereinfachen, wenn 
man für (, sin y die Bezeichnung 
(9) C = sin(a+Y)e”" 
anwendet. Damit erhält die Gleichung für vo” die Form 
(10) v’ = 2gr sin y [sin (y— o) — Ce"). 
Über die hierin auftretenden Größen ist folgendes zu bemerken. 
Nach (2) und (7) ist 
w Ww 
(11) U—321; re 2gr Cu cotgY 
stets positiv und nur abhängig vom Gewicht, vom Widerstand und 
von der Aufhängungslänge des Pendels, nicht aber vom Bewegungs- 
zustande. Das gleiche gilt von dem nach (7) durch « bestimmten 
Winkel y. Wenn W von o bis co zunimmt, ändert sich « in der- 
selben Weise, während y von m: 2 bis o abnimmt. Statt des eigentlich 
gesuchten Widerstandes W kann hiernach auch «x als die Unbekannte 
betrachtet werden, die durch die Versuche bestimmt werden soll; denn 
sobald sie gefunden ist, kann W ohne weiteres aus (11) berechnet 
werden, da ” durch Messung und @ durch Wägung unmittelbar ge- 
geben sind. Die Größe vu, die Dämpfungsziffer genannt werden 
möge, unterscheidet sich aber insofern wesentlich von der Größe W, 
als sie nicht wie diese durch die Form des Versuchskörpers festgelegt 
ist, sondern durch willkürliche Wahl von r und @ abgeändert werden 
kann. Damit wird — was sehr wichtig ist — die Möglichkeit geboten, 
