S90 Sitzung der physikalisch -mathematischen Classe vom 5. December 1907. 
die Größe = erreicht. Dann ist der Endwinkell=r7—ea=y und 
damit der gesuchte Widerstand W nach (11) bestimmt. Ein über 90° 
hinausgehender Anfangswinkel verlangt aber eine druckfeste Aufhän- 
gung, die bei großer Länge nur schwer herzustellen ist. Das dürfte 
die Anwendung des sonst sehr einfachen Verfahrens verhindern. Es 
bleibt nur übrig, kleinere Werte von & anzuwenden und die Bezie- 
hungen zwischen den dazugehörigen Endwinkeln und der Dämpfungs- 
ziffer allgemeiner zu ermitteln. 
IV. Bereehnung des Endwinkels. 
Der zu einem bestimmten « und «x gehörige, bei den Pendel- 
versuchen den Gegenstand der Beobachtung bildende Endwinkel werde 
zur Unterscheidung von dem laufenden Werte « des Schwingungs- 
winkels mit 
P 
bezeichnet. Er ist durch die Bedingung S = 0 festgelegt, wobei 8 
die durch Gleichung (12) gegebene Bedeutung hat. Setzt man in 
diese & für s, und für C seinen Wert aus (9), so lautet sie 
(16) S=siny—ß)—sin@ +yJe’t9 =o. 
Es möge die weitere Abkürzung 
- ? — 
(17) Y—-B=0 
eingeführt werden. Da 
—ule +2) _ —u[e-+, —(y—2) — ge tler9) gu bo 3) 
( [d 
ist, so geht die Bedingung S= 0 über in 
sind— sin(e + YJe"“tYe® = o; 
und wenn zur Abkürzung die unveränderliche Größe 
(18) sin(@+yJe?=6, 
gesetzt wird, läßt sich die Bedingung in der einfachen Form 
(19) S = sindo— de” =o 
schreiben. 
Bei gegebenem u, y und « folgt d, aus (18), d aus (19) und 
damit das gesuchte 8 aus (17). 
Wie die Betrachtungen im vorigen Abschnitt gezeigt haben, ist 
es theoretisch möglich, die Anordnung so zu treffen, daß der dort 
mit y—c und jetzt mit © bezeichnete Winkel Null wird, indem man 
nämlich +y=r wählt. Damit folgt hier aus Gleichung (18) für 
d, der Wert Null und aus (19) für d dasselbe Ergebnis, Wenn nun 
