904 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 5. December 1907. 
Die frühere Gleichung (6) erhält mit Hilfe derselben Annahme, 
und wenn man noch den Anfangswinkel & mit s,:7 bezeichnet, die 
Form 
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Diese beiden Gleichungen unterscheiden sich nun von den jetzigen 
(5) und (6) nur durch eine andere Bezeichnung der Wege (s und s, 
statt y und %,). Damit ist bewiesen, daß die hier unmittelbar für 
die Bewegung in gerader Linie abgeleiteten Gleichungen (5) und (6) 
mit den früher für die kreisförmige Bewegung gefundenen im Grenz- 
fall der kleinen Schwingungen mit unendlich großem Halbmesser in 
der Tat übereinstimmen. 
Um nun den Ausschlag /, zu bestimmen, genügt für den vor- 
liegenden Zweck die zeichnerische Darstellung des Verlaufes von ® 
nach (5), die sich in ganz ähnlicher Weise ausführen lassen würde, 
wie es im Abschnitt A II geschehen ist. Es empfiehlt sich aber, jetzt 
etwas anders vorzugehen. Während nämlich früher die Sinuslinie für 
alle Ausschläge die gleiche war, die Exponentiallinie aber mit der 
Anfangslage des Pendels wechselte, wird jetzt besser die letztere Linie 
unverändert beibehalten, und zwar deshalb, weil bei geradliniger Be- 
wegung die Sinuslinie in eine Gerade übergeht, und weil es bequemer 
ist, eine Schar verschiedener gerader Linien als eine solche von Ex- 
ponentiallinien zu zeichnen. Die so geänderte Darstellungsweise findet 
ihren Ausdruck, wenn man die Gleichung (5) in der Form 
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schreibt. Bezeichnet man zur Abkürzung die für den Verlauf von v 
während einer Schwingung allein maßgebende Klammergröße als 
Funktion von y mit F, so daß also 
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ist, dann handelt es sich nur noch um die Abbildung von F. Wir 
zerlegen es zu diesem Zweck in die beiden Teile 
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und tragen ihre für verschiedene y berechneten Werte in beliebigem 
Längenmaßstabe von der lotrecht angenommenen y-Achse aus nach 
derselben Seite hin auf. 
Der erste Teil stellt offenbar eine Gerade dar, die die wage- 
rechte Achse (y=0) im Abstande ı:C, vom Nullpunkt des Achsen- 
° 
