850 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 17. Juli 1902. 
der äusseren Masse. Um daher den Maximaleinfluss zu erkennen, be- 
trachte ich zunächst über dem Punkt Q im Meeresniveau, das als 
Kugeltläche vom Radius R angenommen wird, eine in der Höhe A 
liegende sphärische Scheibe, gelegen auf der Kugel vom Radius R-+ N. 
centrisch über Q. mit dem sphärischen Radius X. der Massendichtig- 
keit @ und der Stärke dh. Ist A” die Attractionsconstante, so ist das 
Potential der Scheibe für Q gleich 
V» +4R(R+h) sin“ —h 
dv = 2#7lO(R-+ h)’dh — 
I . 
Bei der Condensation ändert sich der Werth des Produets © (R—+ h)’dh 
nicht: im Übrigen wird A gleich Null. Das Potential geht also über in 
ud 
2 sin — 
dv + ödv = 27kO(R-+ h)dh— R —. 
Dies giebt 
R R—+ h)dl 
odv = 2rk’® NER ER 
R 
mit \ (a) 
BEIVFH U 
en 1 V W®+4R(R-+ h)sin? = 
F =2sj {us Sauna 2 Sur BER REDEN 
REN R+h 
Ist 2 rl°®,R der bekannte Näherungswerth @ für g, so ist ddv hier- 
u 
durch zu dividiren, um die Hebung dN des Meeresniveaus bei Q zu 
erhalten, die erforderlich wird, um den anfänglichen Potentialwerth W, 
des Meeresniveaus wieder herzustellen. In hinreiehender Annäherung 
wird 
A 
29, 
Der Factor F beginnt mit raschem Wachsthum von Null ab bei 
= 0; er wird nahezu gleich 0.64:R bei =h:R und gleich Ah: R 
bei =yh:R. Von hier ab steigt der Werth von F weiter, immer 
mit allmählich verminderter Geschwindigkeit, bis auf 24: R bei Y=nr. 
Für / >A:R kann man angenähert richtig setzen: 
h U hi \ 
F —= I + sin = —aRTGE I . (5) 
R N, 
aR sin - 
5 
Mit Rücksicht auf die bekannten irdischen Verhältnisse reicht daher 
die Annahme F=h:R als eine annähernd maximale aus. Wird dies 
