WarsurG: Über den Einfluss der Temperatur auf die Spitzenentladung. 1065 
Stickstoff Wasserstoff 
% + 21° — 186° + 21° — 186° 
+ 3690 0.35 1.06 8.96 I1.I 
5180 2:65 3.12 31.0 27.3 
6790 7:32 6.7 
8450 14-5 11.8 
10020 24.5 19.6 
‚„Vist wieder die Potentialdifferenz zwischen Spitze und Öylinder 
in Volt, die beigesetzten Zahlen geben die Stromstärke in Mikroampere; 
Fig. 3 enthält die graphische Darstellung. Der Temperatureinfluss 
ist viel kleiner als bei der negativen 
Spitzenentladung und wird bei kleinen 
Potentialdifferenzen in demselben, bei 
grösseren in entgegengesetztem Sinne 
wie bei dieser ausgeübt. Dies deutet 
darauf hin, dass das Minimumpotential 
mit sinkender Temperatur abnimmt, was 
directe Versuche bestätigten (Stickstoff 
+ 14° 3190 Volt, — 186° 2650 Volt). Bei 
grösseren Potentialdifferenzen entspricht 
ig. 3. 
der Temperatureinfluss bei negativem 
Spitzenpotential dem normalen Verhal- 
ten der Metalle, bei positivem Spitzen- 
potential dem normalen Verhalten der 
Elektrolyte. 
$6. An das negative Glimmlicht 
schliesst sich, wenn Nachleuchten aus- 
geschlossen ist, bei der Glimmentladung 
der FarapAar’sche dunkle Raum, bei 
der negativen Spitzenentladung ebenfalls 
ein lichtloser Raum an. Das Verhalten dieser dunklen Räume scheint 
in jeder Beziehung übereinzustimmen. Zwar besteht nach Hırrorr' ein 
prineipieller Unterschied zwischen der Spitzen- und Glimmentladung, 
indem jene stets intermittirend sei. Doch hat Hırrorr die Spitzen- 
entladung nur in der atmosphärischen Luft untersucht; dagegen er- 
wies sich die hier untersuchte Spitzenentladung in Wasserstoff und 
in sauerstofffreiem Stickstoff der Regel nach vor dem Telephon als 
völlig eonstanter Strom. Während ferner mit wachsender Stromstärke 
der Potentialgradient im positiven ungeschichteten Licht nach A. Hrrz’ 
etwas abnimmt, steigt er nach G. C. Scımupr” im Farapay'’schen dunk- 
—- 17% . 
10 
ı W. Hırrorr, Wien. Ann. 7, 602. 1879. 
2 A. Herz, Wien. Ann. 54, 244. 1895. 
® G. ©. Scanipr, Ann. d. Phys. r, 640. 1900. 
