638 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 31. Mai. 
und der mit äusserst verdünnter Materie erfüllte interplanetare Raum 
ist, so sind alle von Lamont und Anderen aus der elektrischen Ladung 
der Erde gezogenen Schlussfolgerungen bereehtigt. Zur Erklärung der 
Gewitterelektrieität scheint aber doch die geringfügige und wechselnde 
atmosphärische Elektrieität, auf die sie bisher zurückgeführt wird, 
nicht ausreichend zu sein. Das plötzliche Auftreten so gewaltiger 
Massen Elektrieität, wie sie namentlich bei tropischen Gewittern zur 
Erscheinung kommen, weist die Annahme zurück, dass dieselbe ihren 
Sitz in der schwachen elektrischen Ladung der verhältnissmässig 
geringen Luftmenge, die den Träger der Gewitterwolken bildet, gehabt 
habe. Es müssen ergiebigere Quellen sein, denen sie entstammt. 
Eine solehe Quelle von unerschöpflicher Mächtigkeit findet sich in der 
elektrischen Ladung der Erde durch Sonnen-Influenz. Wenn man 
einer grossen elektrisch geladenen Kugel einen leitenden Gegenstand 
nähert, so unterliegt derselbe der vertheilenden Wirkung der auf der 
Oberfläche der Kugel befindlichen Elektrieität. Findet die in dem 
Theile des Leiters. welcher der Kugel am entferntesten ist, angesam- 
melte gleichartige Elektricität eine Ableitung nach benachbarten, noch 
weiter entfernten Leitern. so_ wird der erstere Leiter dauernd mit 
Elektrieität geladen, deren Polarität der der Kugel entgegengesetzt 
ist. Ist die Erhebung des Leiters über die Oberfläche aber nur gering 
im Verhältniss zum Durchmesser der Kugel, so kann auch die Span- 
nungsdifferenz zwischen der Kugelfläche und dem entferntesten Punkte 
der Erhebung nur gering sein. Aus diesem Grunde kann auch bei 
einer grossen Dichtigkeit der Elektrieität auf der Erdoberfläche auf 
derselben doch keine elektrische Abstossung stattfinden und selbst auf 
Bergspitzen kann sie noch nicht sehr bemerklich sein. Anders aber 
gestaltet sich das Verhältniss, wenn eine Kugel durch Influenz einer 
entfernten elektrischen Kugel geladen ist. Die nach der Farapay- 
schen Moleeular-Vertheilungstheorie von der ladenden zur geladenen 
und abgeleiteten Kugel gehenden Kraftlinien treffen die letztere 
überall fast senkrecht und bei grossem Abstande der influenzirend 
auf einander wirkenden Kugeln im Verhältniss zu den Durchmes- 
sern der Kugeln in nahe gleicher Anzahl auf der der vertheilenden 
Kugel zugewandten, wie der abgewandten Seite. Nähert man nun 
einen isolirten, leitenden Schirm, der einen Theil der Oberfläche der 
influenzirten Kugel bedeckt, der letzteren, so wird er bei geringer 
Dieke nicht merklich elektrisch. Sobald man jedoch den Schirm ab- 
leitend berührt, nimmt er die der Kugel entgegengesetzte Elektrieität 
an, während die gleiche abgeleitet wird. Entgegengesetzt ist das Ver- 
halten, wenn der Schirm mit der Kugel selbst leitend verbunden wird. 
Dann bildet der Schirm einen Theil der Kugeloberfläche und nimmt 
