Ira: Keniine, a N 2 PD 
AT Ät mer ( = „Seins ) S® = lo&(r,)+R, %o log(2,)-+ H 
| 
5 24,4%, 24,4%, \ 
worin 
H= H'ı{ \+£- log ($,) 
nur einer anderen Bezeichnung der Integrationsconstante entspricht, 
und S, irgend eine passend gewählte Normaltemperatur, z. B. die 
des schmelzenden Eises bezeichnet. 
Zu bemerken ist übrigens, dass für die vollkommenen Gase nach 
AvosAapro's Gesetz 
Die Gleichung ı. zeigt an, dass die durch Vereinigung der Gase 
zu leistende Arbeit allerdings und in sehr wesentlicher Weise von 
ihrer Diehtigkeit vor der Vereinigung abhängt, während dies für ihre 
Verbindungswärme nicht der Fall ist, falls nicht dabei fremde Arbeit 
z. B. die der Atmosphäre hinzukommt. Da die Volumina ?, 
und z, 
alle positiven Werthe von o bis ® annehmen können, so können 
ihre Logarithmen von — ® bis + steigen, und da die übrigen 
Grössen der reehten Seite von Gleichung ı, alle nothwendig endlich 
sind, könnte auch der Werth von 4, — 4, von — © bis + ©o gehen; 
oder da negative Werthe die Möglichkeit der Verbrennung ausschliessen, 
mindestens von o bis + ®. 
Arbeitsäquivalent gelöster Gase. 
Bei elektrolytischer Zersetzung treten die Gase zuerst in Lösung 
in der elektrolytischen Flüssigkeit auf und erst, wenn in den die 
Elektroden bherührenden Grenzschichten die aufgelöste Menge die 
Grenzen der Sättigung überschreitet, die bei dem gegebenen Drucke 
eintreten kann, werden sie sich in Bläschen ausscheiden. 
Wenn ein Gas in dem Volumen V von Wasser unter dem Drucke p 
zur Sättigung aufgelöst ist. so ist die aufgelöste Menge m gegeben 
durch die Gleichung 
2 NEE AED EBEN I \a 
S | \ 
worin b der Buxsen’sche Absorptionscoefficient ist, der übrigens selbst 
eine Function der Temperatur bildet. 
Wenn die Menge dm aus der Flüssigkeit austritt, so leistet sie 
einen ersten Theil der Arbeit 
— di, = p*v-» dm. 
