658 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe vom 31. Mai. 
Soll nun weiter das ausgetretene Gas in einen Normalzustand 
übergeführt werden, der durch den Index ı angezeigt werden mag, 
so ergiebt dies einen zweiten Theil der Arbeit: 
pr, 
— d’, — dm|p- dv 
h 
„Pı 
— dm»p,-v, — dm\v - dp — dm.p-»v. 
% 
Also die gesammte Arbeit, die der Austritt der Menge dın des 
Gases aus der Flüssigkeit und Übergang desselben in den gewählten 
Normalzustand leistet, ist: 
45 = — (dd, + dB) 
—%.R.dm|ı — log- Pill OR 
p 
— S:R.dm|ı + log- - MY. N 2: 
—=$.R.dm|ı — log- an en 
> \m 
In der letzten Gleichung bezeichnet n, die Menge des Gases, 
die unter dem Drucke p, des Normalzustandes aufgelöst sein würde, 
Diese Gleichungen zeigen an, dass bei abnehmenden Werthen 
von m steigende Arbeit nöthig ist, um die gleiche Menge dm des 
Gases aus der Flüssigkeit wegzunehmen: dass also die Flüssigkeit die 
letzten Portionen des aufgelösten Gases mit einer bis unendlich steigen- 
den Kraft festhält, beziehlich heranzieht. 
Wenn also bei der Zersetzung des Wassers die freigewordenen 
Elemente sich nicht als Gase unter dem Drucke p, entwickeln, son- 
dern im Wasser gelöst bleiben, so wird d‘s berechnet für ı* Knallgas 
von der bei der Zersetzung des Wassers zu leistenden Arbeit als noch 
nicht geleistet abzuziehen sein. Für ı° Wasser giebt dies also 
= EN R u S 
U ze u = IT a) Sl oSF log 5 S 
\ 24, Be %, H 1 } x 
-H N: ) Uran OR 1 = log (v,)] —+ IR Fa 1 z log v.]| Val ee \ 3. 
Hierin bedeuten v, und z, die specifischen Volumina, welche über der 
Flüssigkeit steherfdes Gas haben müsste, um denselben Grad der 
Sättigung hervorzubringen, den das in den Grenzschichten an der 
Elektrode gelöste Gas hat. Auch in diesem Falle kann also, wenn 
noch sehr wenig Gas gelöst ist, und die betreffenden » daher sehr 
gross sind, der Werth (%, — %.) gleich Null oder selbst negativ werden. 
