664 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 31. Mai. 
habe Blasenbildung bei 1.5877 Volts gesehen, wenn blos der Dampf- 
druck ohne messbaren Gasdruck über der Flüssigkeit lastete, und in 
demselben Gefässe trat die Blasenbildung erst bei 1.6314 Volts ein, 
als ein Druck von 380”" Knallgas und 16”" Wasserdampf auf der 
Flüssigkeit lastete. Indessen habe ich mich überzeugt, dass auch bei 
noch geringeren elektromotorischen Kräften, als die erstangegebene 
ist, das Barometer langsam fällt, selbst wenn keine sichtbare Gas- 
entwiekelung mehr stattfindet, und ich hoffe durch Bestimmung der 
Grenze, bis zu welcher es fällt, ein genaueres Maass für die einem 
bestimmten Drucke entsprechende elektromotorische Kraft zu erhalten, 
als die Beobachtung der Blasenbildung mir bisher ergeben hat. Solche 
Versuche erfordern indessen verhältnissmässig lange Zeit; deshalb 
kann ich sie heut noch nicht vollendet vorlegen. 
Arbeit bei der Diffusion. 
Wenn die Masse dm eines aufgelösten Gases aus einem gesättig- 
teren Theile der Flüssigkeit, welche (m + dm) in der Volumeinheit 
enthält, übergeht in einen weniger gesättigten Theil, der nur m ent- 
hält, so verschwindet freie Energie, deren Betrag nach Gleichung 2, 
sein würde 
Dieses Arbeitsäquivalent kann nur in Wärme verwandelt werden, 
da keine andere Form freier Energie dafür wieder auftritt. Zu der 
Wärmeentwickelung durch den Strom, die in den elektrolytischen 
Leitern der Reibung der elektrolytisch fortgeführten Jonen entspricht, 
wird also in denselben Flüssigkeiten auch noch eine Wärmeentwick- 
lung durch die Diffusion der aufgelösten, elektrisch neutralen Bestand- 
theile kommen müssen, die den gleichartigen Jonen entgegengesetzt 
wandern. Wenn man jeden Process, der einen Theil der Energie 
der strömenden Elektrieität in Wärme verwandelt, als Widerstand 
bezeichnen will, so wäre in der That hiermit ein Vorgang gegeben, 
den man als Übergangswiderstand der Zelle bezeichnen könnte. 
Wenn der oben angenommene Übergang aus der Sättigung 
(m + dm) in m auf der Strecke ds zu Stande kommt, so wäre der 
oben gegebene Werth der entsprechenden Arbeit, dividirt durch ds 
die Kraft, welche jedes Theilchen der Masse m in Richtung von ds 
fortzutreiben sucht. Da nun diese Kraft umgekehrt proportional zu 
m ist, andererseits die angetriebene Masse proportional m, so wird 
innerhalb solcher Grenzen der Dichtigkeit des gelösten Gases, wo die 
Reibung, welche die diffundirende Masse gegen das Wasser erleidet, 
