4 Gesainintsitzung vom 9. Januar 1908. 



2. Der Strom fließe der x-Achse parallel, zur Flächeneinlieit der 

 Elektrode wirke der Strom i zur Zeit t. 



(I) i=f{t); 



bei Beginn [t = o) herrsche in der Lösung, die wir uns in Richtung 

 der a:-Achse unendlich ausgedehnt denken, die konstante Konzen- 

 tration Cq. Überall gilt dann die bekannte Diffusionsgleichung 



wenn ferner der Strom l in der Zeitheit die Salzmenge vi zur Elek- 

 trode transportiert, so gilt 



(3) k-,^- = vi füi- X ^ o , 



ax 



was lediglich die Bedingung dafür ist, daß an der Elektrode die 

 Diffusion nur nach einer Seite hin erfolgen kann. 



Anstatt (2) setzen wir, indem wir nach x differentiieren, 



wo für m nunmehr die Grenzbedingungen gelten: 



für ^ = o und beliebige x gilt m = o; 

 für a; = 00 und beliebige t gilt m ^ o; 



V 



fiir X = o gilt m = m„ ^ y/(0 ■ 



Durch diese einfache Substitution erreichen wir, daß wir nun 

 ohne weiteres die vielen Lösungen verwenden können, die Fourier 

 und spätere für das Problem der Wcärmeleitung in einem unendlich 

 ausgedehnten Stabe bei verschwindender äußerer Wärmeleitung fiir 

 verschiedene Randbedingungen gegeben haben. 



Ist so 7)1 als Funktion von x und t gefunden, so haben wir zwei 

 Wege zur Berechnung der gesuchten Konzentrationen. Einmal gilt 



Kirchhoff, Theorie der Wärme, S. 25; Schkye, Dissertation, Berlin 1895, ''^■^- 



