Nernst: Polarisation und Nervenreizung. 7 



und entnehmen der Gleichung (13 a) der erwähnten Arbeit die Lösung' 



T 

 ■Tvk ' 



(12) f.. — C, = vi\/ 



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Für manche experimentelle Untersuchungen wird sich in erster 

 Linie die Benutzung der Kondensatorentladung empfelden, die bekannt- 

 lich bei fehlender Selbstinduktion der Gleichung 



V _-'- 

 1= e ^"' 

 W 



gehorcht. Mit der rechnerischen Behandlung dieses Problems ist 

 Hr. Dr. Eucken beschäftigt, der, wie ich auch hier mit Dank erwähnen 

 möchte, mich u. a. auf das für- unsre Zwecke so wichtige Integral 

 Gleichung (8) aufmerksam machte. 



5. Schließlich wollen wir noch kurz den Fall eines Stromstoßes 

 beliebiger Form besprechen. Wir können einen solchen nach Fourier 

 stets in eine Summe von Sinusströmen auflösen und finden dann als 

 Lösung eine der Gleichung (8) entsprechende Summe. 



Da uns wesentlich nur die Lösung für x ^ o interessiert, so er- 

 halten wir für c — c^ eine Summe aus Gliedern der Form 



worin, wie sich durch einfache Rechnung ergibt, 



fdm\ m-\/n( ( -\\ av C-cV",- 1 / n _"' , 



Kr— = , 1/ - cos Mz/H — ,^ \e "t' cos a 1/ ^- • ^ ^/"ocdot. 



\6xJ,^, kr k\ \ 4JI 2Vivk''U'''J ' 2k 



zu setzen ist. Damit haben wir die allgemeine Lösung des in Rede 

 stehenden Problems; freilich wird sich wegen der Schwierigkeit, die 

 beiden Integrationen für den zweiten Ausdi'uck durchzuführen, im 

 speziellen Fall mit dieser Lösung meistens wenig anfangen lassen. 



Anwendungen. 



6. Die obigen Gleichungen liefern zugleich eine Theorie der Rei- 

 zung durch Stromstöße, wenn man die Annahme macht, daß die Reiz- 

 schwelle erreicht wird, sobald an der Grenzfläche des Protoplasmas 

 der Zellen durch den Strom eine gewisse Konzentrationsdilferenz 



A = c — Co 



' Die obige Gleichung findet sich ferner abgeleitet und auf die Polarisation von 

 Metallelektroden angewandt in einer sehr bemerkenswerten Arbeit von S. R. Milner 

 (Philosoph. Mag. Mai 1905). 



