280 Sitzung der phys.-matli. Classe v. 5. März 1908. — Mittheilung v. 20. Febr. 



Spektrums hin. Kurve B ist mit einer etwas anderen Versuchsanord- 

 nung aufgenommen, welche bei unseren Vorversuchen verwendet wurde. 

 Sie zeigt einen sehr ähnliclien Verlauf wie Kurve A, nur wesentlich 

 höhere ReÜexionswerte, entsprechend den größeren Inzidenzwinkeln. 



Das Auftreten der Maxima in Kurve A lehrt uns, daß die zu 

 Anfang erwähnte einfache Berechnungsweise für die Lage des Gebiets 

 metallischer Reflexion aus der Dielektrizitätskonstanten und der Dis- 

 persion im kurzwelligen Spektrum bei Wasser nicht anwendbar ist. 

 Vielmehr zeigt die Kurve A in ihrem ersten Teile zwischen i /a vmd 

 3 f/ deutlich, dnß der Verlauf der Dispersion des Wassers in dem an 

 das sichtbare Gebiet angrenzenden ultraroten Teil A^orwiegend durch 

 den Absorjitionsstreifen bei 3.1 /-t bestimmt ist. 



Auch zwischen den Kurven D und A herrscht eine unverkenn- 

 bare Ähnlichkeit. Beide Kurven lassen das Minimum bei A = 1 1 f/ 

 und den steilen Aufstieg zu dem Maximum bei 20 fj. deutlich er- 

 kennen. — Daß zwischen dem Absorptionsspektrum eines Körpers 

 in flüssigem und dampfförmigem Zustand nahe Beziehungen stehen, 

 ist bereits bekaimt'. Indessen sind beide Absorptionsspektra, sowohl 

 in qualitativer wie quantitativer Beziehung, keineswegs identisch. 

 Insbesondere ist die Absorption des dampfförmigen Körpers auf viel 

 engere Spektralgebiete beschränkt. Auch sind die Absorptionsmaxima 

 in beiden Fällen beträchtlich gegeneinander verschoben. Endlich ist 

 es höchst wahrscheinlich, daß die Absorptionsspektra der Dämpfe im 

 Gegensatz zu denen der Flüssigkeiten aus vielen feinen Absorptions- 

 linien bestehen, welche spektrothermometrisch nicht getrennt werden 

 können, und so den Eindruck kontinuierlicher Absorption vortäuschen. 

 Hierauf wii-d bekanntlich bei den Gasen und Dämpfen die scheinbare 

 Ungültigkeit des Absorptionsgesetzes zurückgeführt, nach Avelchem 

 der Logarithmus der Intensität der dm-chgelassenen Strahlung der 

 Schichtdicke umgekehrt proportional sein soll. Vergleicht man spek- 

 trothermometrisch das Absorptionsvermögen einer Flüssigkeit und 

 ihres Dampfes in äquivalenten Schichtdicken, d.h. in solchen Schichten, 

 deren Dicke sich umgekehrt verhält wie die Dichtigkeit der betreffen- 

 den Phase, so erweist sich die Dampfschicht stets als sehr viel durch- 

 lässiger. Gerade bei dem Wasserdampf tritt diese Erscheinung außer- 

 ordentlich stark hervor, wie Hr. Angström beobachtet hat. Dasselbe 

 folgt aucli aus der Tatsache, daß bis zur Wellenlänge A = i i )U ein 

 beträchtlicher Teil der Sonnenstrahlung durch die Atmosphäre hin- 

 durch bis zur Erdoberfläche gelangt, Avährend durch eine Wasser- 

 schicht von einigen Zentimetern Dicke, welche der in der Atmosphäre 



' Anoström, Wied. Ann. 39, S. 267, 1890. — F. Paschen, a. a. O. 



