A. Eucken: Galvanische Polarisation diiicli Coiidensatorentladiinir. 52 ( 



J z= J„ sin nt, J= e~ WC . Betrachtet man nun statt t: bt als Variable 

 (Statt A: bX), setzt also i?. = A', so erhält man: 



/,_/ \ht\ 



c^-c = -^f^ Ibdt ('/(A')(i/-AT 3 dX^ , (5) 



indem man das erste Integral gleichfolls als eine Funktion von bt 

 darstellt. 



Da die Größe bt die Dimension einer reinen Zahl hat, so hat 



Ja 



auch das Doppelintegral dieselbe Bedeutung. Der Ausdruck —j-~ 



läßt sich nun mit der bei der Stromkurve verbrauchten Energie {E) 

 in Beziehung bringen: 



E= \vjdt. 



Nun ist die Spannung {V) in der Kegel proportional J; bei 

 Wechselströmen mit Phasenverschiebung ist die Beziehung etwas 

 weniger einfach, was aber am Endresultat nichts ändert. Der Pro- 

 portionalitätsfaktor ist gleich dem Widerstände (Impedanz), also: 



E = W irdl = WJl l {f{bt)\-dt. 

 Führt man wiederum bt als Variable ein, so folgt: 



Bedeutet E die Gesamtenergie des Stromstoßes, so ist für die 

 obere Grenze der der Beendigung des Stromstoßes entsprechende Wert 

 von bt (Sinuswelle: -) einzusetzen, so daß man den Ausdruck: 



erhält. Führt man diese Beziehung in (5) ein, so ergibt sich: 



vi/^.const. r"' r';v , ,-3 



c, — c= , - bdt f{A) (bt—'A) "dX 6 



Sieht man k imd W als unveränderlich an, so ist r^ — r in seinem 

 Verlauf allein von bt abhängig. Dasselbe gilt von der Stromkurve 

 J^f(bt). Somit entspricht einem bestimmten Punkte der Stromkurve 



