562 Sitzung der physikalisch-inathematisclien Classe vom 21. Mai 1908. 



Effekt (AÄ,„) gemessen und daraus die entsprechende maximale Ge- 



AA,„ 

 scliwindi"-keit i-„, = s • i o'° berechnet. Der mittlere Wert des Ka- 



thodenfalls V, welcher diese maximale Geschwindigkeit der Kanal- 

 strahlen (im Mittel v,„ =3.2 «lo'cm. sec~') erzeugte, betrug 8920 Volt. 



Tabelle III. 



Macht man die Annahme, daß die Träger dieser Linien den Ka- 

 thodenfall ganz und ohne Zusammenstoß durchliefen und auch hinter 

 der Kathode keine kinetische Energie auf irgendeine Weise einbüßten, 

 so berechnet sich ihr Verhältnis von elektrischer Ladung zur Masse 



£ vi, AäI, • 2" ' 1 0^° 

 gemäß der Gleichung — = — — = zu 574 magnetischen 



Einheiten. Für- ein einwertiges Sauerstoffatomion, d. h. ein Sauer- 

 stoffatom, welches ein negatives Elektron verloren hat, besitzt den 

 Wert 600. Man könnte nun geneigt sein, Avie es PAsenEN (seine 

 Werte für - liegen zwischen 546 und 180) getan hat, zu folgern, 



daß der Träger der Funkenlinien des Sauerstoffs ein einwertiges po- 

 sitives Sauerstoffion sei. Indes halte ich diese Folgerung nicht für 

 richtig. Jene Annahme über die Erhaltung der kinetischen Energie 

 der Kanalstrahlen entspricht nämlich nicht den Tatsachen : indem die 

 Kanalstrahlen das Gas durchlaufen und Licht ausstrahlen, verlieren 

 sie notwendig kinetische Energie. Ich habe bereits für den Fall' des 

 Wasserstofis gezeigt, daß die wirkliche maximale kinetische Energie 

 der Kanalstrahlen immer um 30 — 60 Prozent kleiner ist, als dem 

 wirkenden Kathodenfall entspricht. Würden wir demnach annehmen, 

 daß im vorliegenden Falle die wirkliche maximale kinetische Energie 

 der Kanalstrahlen nur einem Drittel des Kathodenfalls entspricht, so 

 erhielten wir für den Träger der Funkenlinien des Sauerstoffs den 



Wert - = 1722, und daraus würde folgen, daß er ein zweiwertiges 



oder dreiwertiges positives Sauerstoflion ist. Aber auch diese An- 



' .1. SiAüK, Ann. d. Pliys. 21, 415, 1906. 



